Математическое моделирование комплексных процессов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Вычисл. центр ; [редкол.: В. С. Мингалев (отв. ред.) и др.]. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1982.

где ( g . .. )s ~ есть поправка s -го порядка относительно исходного возмущения. Для замыкания цепочки уравнений ионной компоненты воспользуемся линейным кинетическим решением, а для изотермич ных электронов, как это было показано в / 1 / , достаточна обычная локальная столкновительная гидродинамика. Интегрируя почленно ис ходное уравнение ( 1 ), найдем для моментов нулевого, первого и второго ранга: Эп* + d iv 5 . ( ° 0 = 0 at & ’ г 1 Г- W s i , - г і а ы~> Я - § i- + v s8'i<jt’- S 7 + <2) где Sjj _ символ Кронекера, a G i j s t - матрица из постоянных коэффициентов. В качестве нелинейных слагаемых выступают произ ведения п^ Е во втором уравнении и g s E s в третьем. Все ос тальные слагаемые линейны по моментам g (etl Уменьшение числа нелинейностей, по сравнению с обычной формой уравнений, позволя ет в алгоритме модели осуществить переход к спеткральному пред ставлению переменных величин. Для случая электронной компоненты ( оС = е) система (2 ) допускает существенное упрощение. Полагая n (V - V ) 2 / ч е_________ / ѵ е ео; ч f(е )— ~ >3/2 ѲХР ' 2Т ( 2 i t m Т ) 1 е ѵ е е в качестве возмущенной функции распределения электронов, найдем выражение для момента второго ранга и, учитывая изотермичность электронов, замкнем уравнение движения в системе ( 2 ) і . ( е М . е > . , ( е К 2 . (ц(е)| (е) В силу того, что всегда справедливо V = “ ----- > §•• - с w 2 3 (е4) w 2 e o . . n V^. и следовательно —---- --g . . v n 11 e T 9 r . ° i j T e . J e j e Тогда для электронов получим следующую систему уравнений: Эп / \ е 4- d i v О, a t S - ( n ( E + Ё ) + i [ ё < е 1в 1 ) - } g < e >-V?.vn 3 t m ^ e с с Le oJJ e T e ’ e 99