Мальцев, Ю. П. Возмущения в магнитосферно-ионосферной системе / Мальцев Ю. П. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1986. – 92 с.

1.3. Волноваясвязьмагнитосферыоионосферой І.З.І. Водны п р о д о л ь н о г о тока. Магнитосферавзаимодействуетсионосф ройпосредствомнѳ толькопостоянных, ноипеременныхпродольныхтоков. Волныпродольноготокаводнороднойплазмеописываютсяуравнением 6C'JZ 1 7Г~2 - ПГ ' (1*27) ЬтГ V? Č1T гдеѴдшв/ѵ 4пр - альвеновскаяскорооть. Из(1.27) видно, чтоволныпродольноготокараспространяютсястрого вдольвнешнегомагнитногополя, т.е. являютсяальвеновскимиволнами. Вхо­ лоднойплазмеестьещеодинтипволн, описываемыхуравнением 1 А2;в ' А К ж7? j ~t§• (1.28) где - продольноевозмущениемагнитногополя-, д - операторЛапласа. Уравнение(1.28) сответствуетмагнитозвуковым волнам, распространяющимсяизотропно. ВэтихволнахJ = 0 ионинеиграют существеннойроливмагнитосферно-ионосферномвзаимодействии. Вальвеновскихволнах, распространяющихсяводнороднойсреде, отсутству­ етпродольнаякомпонентамагнитноговозмущения. Магнитосферапредставляетсо­ бойнеоднороднуюореду. Волныпродольноготокавнейвидоизменяются. Попереч­ наянеоднородностьальвеновскойскоростиприводиткпостепеннойдеформации распространяющегосяальвеновскогоимпульса. Поперечнаянеоднородностьдав­ ленияприводиткпоявлениюпродольнойкомпонентымагнитноговозмущения. Гра­ диентдавлениясучетомкривизнымагнитногополяприводитктому, чтогруп­ поваяскоростьнолнприобретаетпоперечнуюкомпоненту. Подробнееэтиѳффек- тырассматриваютсявглаве3. Несколькозабегаявперед, выпишемдисперсионныесоотношениядляволн продольноготокавразличныхобластяхмагнитосферы. Средубудемхарактеризо­ ватьследующимипараметрами: р* 8ТГр/в2 - отношениедавленияплазмыкмагнитномудавлению; lj. - характерныйразмеризмененияпараметровсредывнаправлениипопе­ рекмагнитногополя. Вволнесуществен».! характерныеразмерыАа и хм, из­ меряемыепоперекивдольвнешнегомагнитногополксоответственно. Нижебудут рассмотреныволнысАі<< Ац . Электрическоеполевтакихволнахможнопред­ ставитьввиде(вобластях, гдепродольнаяпроводимостьдостаточновелика) Е- - Ѵ і ^. (1.29) Электрическоеполе(1.29) некотенциально( rot в+ с$, темнеменееш будемназыватьфункциюу потенциаломволны. Извыражений(IЛ), (1.2) и (1.29) получаем с2 Ь 5Т““W rt (І*30) Вобластях, заполненныххолодной(£ << і) исравнительнооднородной ( Іх» Ді ) плазмой, волновоеуравнениевдипольноммагнитномполеимеет вид/48/: й ~ 1 з2 • (І.ЗІ) гдеобозначено