Мальцев, Ю. П. Возмущения в магнитосферно-ионосферной системе / Мальцев Ю. П. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1986. – 92 с.

Интегрированиепроизводитсявдольсиловойлиниио» ионосферыдоэква­ тора. ДругоевыражениедляJ имеетвид “ Лпр + -W (1.23) где^ - токмагнитосфаршхпротонов, ^те ~ Т0Кмагнитосферныхэлектронов. Температурапротоноввмагнитосфереобычнопочтинапорядокпревышает температуруэлектронов, поэтомубудемсчитатьэлектроныдляпростотыхолод­ ными, протоны- горячими. Процесссчитаемстационарным, высыпаниемгорячих протоноввионосферупренебрегаем. Вэтомслучаевыполняетсяусловие div J и 0. (1.24) Токхолодныхэлектроновсвязансиг. электрическимдрейфом jme « -eJJv - £ ю | \ 1 ] - - £ ffi| _ V . (1.25) гдеы- числоэлектроноввтрубке, имеющейбионосфереединичноесечение; ѵ - скоростьэлектрическогодрейфавпроекциинаионосферу; £ = овК/ві - холдовскаяпроводимостьхолодногомагнитосфернсгоэлект­ ронногогаза; ^ - потенциалмагнитосферногоучасткамагнитнойсиловойлинии. Объеди­ няя(І.2І) с. (1.23) - (І«25), получаем Іг “-div2m [ V * V m ] * (1.26) Такимобразом, мыимеемчетыреуравнениядляпродольноготока: (ІЛ9), (1.20), (1.22) и(1.26). Последнееуравнениевыполняетсядляоченьмедленных процессов схарактернымвременемпорядкаI чилиболее. Уравнение(1.22) справедливодляхарактерноговремени >>І мин, когдаможнопренебречьинер­ ционнымитокамивмагнитосфере. Уравнение(І.І9) выполняетсядлявремени >>І с. Временнуюх’рэницуприменимости(1.20) указатьтрудно, таккакприро­ дапродольнойпроводимостивнастоящеевремяокончательнонеустановлена, од­ накодлявремени,превышаицегоI с, этоуравнение, вероятно, выполняется. Уравнения(І.І9) и(1.20) выполняютсяповсеместно. Уравнения(1.22) и(1.26) справедливытолькодлясиловыхлиний, проходящихэкваториальнееполярнойшап­ ки. Силовыелинииполярнойшапкиуходятнаграницумагнитосферыиливпере­ ходныйслой, гдескоростьдвиженияплазмынастольковелика, чтоинерционный членвуравнении (І.І6) становитсясуществененивстационарномслучае. Втехобластяхионосферы, гденетпродольноготока, апроводимостьго­ ризонтальнооднородна, потенциалудовлетворяетдвухмерномууравнениюЛапласа 0. Приэтомбываетцелесообразнопользоватьсяметодамитеориифунк­ цийкомплексногопеременного. ЗаконОма(I.15) вкомплекснойформезаписыва­ етсякакJ = ее, где J = Jx + иу, и*> вх+ іBy, £ ■Ер Электричес­ коеполе равноs = -(gf)*, ВДеp (w-> - комплексныйпотенциал, w » х+ іу - комплекснаяпеременная. Напомним, чтолюбаяаналитическаяфункцияотw удов­ летворяет двухмерномууравнениюЛапласа. ЭлектрическийпотенциалифункциятокасвязанысF следующимобразом: у» ReF, -f яХш Награницахобластейсразличнойпроводимостьювы­ полняетсянепрерывность у . Еслинаэтихграницахнетпродольноготока, то функция \ртакженепрерывна. 7