Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

Рис.3 .8 . Вероятное распределение изопи ний электронной концентрации на нелинейной стадии двухпотоковой неустойчивости мумѳ неоднородности. Края движутся быстрее максимума, поэтому задний фронт стано вится резким, а передний бо лее пологим. Если неоднород ностей много, то их скорости различаются, Более слабые движутся быстрее более силь ных, они догоняют более силь ные и спиваются с ними, еще более усиливая их. В конце концов ионосфера будет запол нена редкими, но сильными ( ц1^ П0 ) неоднородностями с крутым задним фронтом и размытым передним. Вероятная картина изолиний плотности в одной из таких неоднородностей в плоскости, перпендикулярной к магнитному полю, показана на рис. 3 .8 . Луч радиолокатора будет хорошо отражаться лишь от заднего фронта, а от переднего будет рассеиваться. Такая картина хорошо со гласуется с экспериментальными наблюдениями при сильньос электрических по лях, когда интенсивность вернувшегося назад радиосигнала сказывается на по рядок больше, если радар излучает волну примерно в ту же сторону, куда дрейфуют ионосферные электроны ( Mattin, J o n e s , 1 9 8 7 ) . 3 .7 . Кинетические неустойчивости Изучение кинетических неустойчивостей проще всего начать со случая, когда магнитное попе отсутствует. Рассмотрим пенгмюровские колебания плазмы. Для электронов запишем уравнения движение и непрерывности в виде m dv'. е е eft Зп- - - еЕ . 3t + otlv n e Vg 0 . (3 .8 4 ) ( 3 .8 5 ) Частота пенгмюровских колебаний достаточно велика, чтобы можно было пре небречь движением ионов, поэтому примем 'I c o n s t . ( 3 .8 6 ) Считаем сначала, что электроны имеют нулевую тепловую скорость. Линеа ризуя уравнения (3 .8 4 ), (3 .8 5 ), считая Е потенциальным, подставляя их в (2 .1 ), учитыьая (3 .8 6 ), получаем дисперсионное соотношение &”= 1 -------1 « 0 , (3 .8 7 ) f it * 7 87