Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

Здесь и К|( - компоненты волнового вектора поперек и вдоль магнит ного попя. Выражение ( 3 . 6 8 ) описывает два вида неустойчивости. Одна из них разви вается при больших электрических полях, когда разность скоростей электронно го и ионного дрейфа превышает звуковую скорость. Эта неустойчивость называ ется двухпотоковой, или неустойчивостью Фарли-Бунемана, и будет рассмотрена в следующем разделе. Неустойчивость при малых скоростях дрейфа развивается при наличии градиентвг фоновой концентрации. При достаточно малых волновых числах выражение (3 .6 8 ) упрощается ± Ч'ф, L u r - — — ( U J - К Vd ) “ 0 . ( 3 . 7 0 ) Представим частоту в виде U S *=* UJR + ( 3 . 71 ) где о /ц - действительная часть частоты; J1 - инкремент. Подставляя ( 3 . 71 ) в ( 3 . 70 ) , получаем R v d Ur » -------- 2-----t ( 3 -7 2 ) к I* г - - У л_ и г 1, ( 3 . 7 3 ) I 1 qj> r ’ В Е -области ионосферы Vd практически совпадает со скоростью электриче ского дрейфа. При этом выражение дпя инкремента ( 3 . 73 ) принимает вид с * т Е ё ] Н М в * 1 > (3 74) 1 '•Ч'чв " I В5 к2 Из ( 3 . 74 ) видно, что у > О, еспи волновой вектор К расположен вне меньшего угла между векторами Ё и jČ Это означает, что при параллель ных векторах Е и Ж неустойчивость возникает при любых направлениях К, как отмечалось в начале данного раздела. При антипараппельных векторах Е и ЭС все направления К. устойчивы. Выражение ( 3 . 74 ) имеет место лишь при достаточно малых волновых ч и с л а х , удовлетворяющих условию