Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

Jml = СЩ \ V./Jl • ( 2 . 66 ) Продольный ток равен j\\ - Jml • (2.67) Подставляя (2.66) в (2.67), получаем j\\ - с(ёи [ѴѴѴр}) ( 2 . 68 ) где все величины относятся к уровню ионосферы (индекс “і” опущен). Формула (2 .6 8 ) - более общая, чѳм ( 2 .4 9 ) , так как в уравнении ( 1 .5 0 ), из которого она получена, пренебрежено лишь силой инерции, которая сущест венна для магнитосферньіх процессов с характерным временем 1 мин. Полу чить эффект экранировки из формулы (2 .Ѳ8 ), однако, трудно, так как она вклю чает в себя практически не исследованный азимутальный градиент давления. Формула (2 .4 9 ) зависит от радиального профиля энергичных частиц, а он из вестен гораздо лучше. Поскольку в стационарных условиях формулы (2 .4 9 ) и (2 .6 8 ) по-разному описывают один и тот же ток, их можно было бы объединить и попытаться найти самосогласованную картину потенциапа и давления. Основная сложность в том, что получившееся уравнение оказывается нелинейным. 2 .6 ,6 . Генерация токового клина во время взрывной фазы суббури Система токового клина, показанная на рис.2.6г, связывается обычно с разрывом токов хвоста в ограниченном долготном секторе (M cP rh e r r o n e t a l , 1 9 7 3 ). Последовательность событий в хвосте во время суббури, как ее пред ставляют многие (но не все) исследователи, схематически представлена на рис.2 .2 5 . В подготовительную фазу суббури (рис. 2 . 25а ) плазменный спой утоньшается. В момент начала взрывной фазы его толщина становится нулевой (не всюду, а в ограниченной области) и одна из силовых трубок долей хвоста пересоединяѳтся (рис. 2 .2 5 6 ). Пунктиром на рис.2.25в показана пересоединив- шаяся трубка в экваториальной плоскости. Внутри трубки нет токов, связанных с градиентом давления плазмы, так как в долях, откуда пришла трубка, давле ние плазмы невелико. В го же время восточнее и западнее трубки продолжают течь токи. Замкнуться они могут лишь на продольные токи, замкнутые частич но на ионосферу (токовый клин). Другая часть продольных токов уходит далеко в хвост в виде альвеновских волн. (2 .6 9 ) 65