Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995. – 122 с.

ториалыюй плоскости, получаем продольный ток на уроіше неверной ионосферы j\=-B4^J±ds • <2-5j)> о а Есиндавление плазмыизотропно, поперечный ток можно найти из уравнения (1.50) [В Ѵр] h = c 1- ^ . (2.60) Подстановка (2.60) в (2.59) позволяет, в принципе, вычислить продольный ток, однако такой путь сложен и опасен, поскольку под интегралом оказываются производные поперек магнитных силовых линий. Вкриволинейных координатах было бы ошибкой выносить производную за знак интеграла. Эта ошибка привела ктому, что в некоторых работах автора (Мальцев, 1986; Волков и Мальцев, 1986) продольный ток оказался завышенным в два раза. Поэтому лучше сначала найтимагнитосферный ток поперек трубки, имеющей единичное сечение на уровне ионосферы (Vasyliunas, 1970; Тверской, 1982); I Л и = | Л ds , (2.61) о где 5(л) - диаметр трубки в направлении поперек тока (8 = I в ионосфере). Из (2.60) видно, что ток течет вдоль линий р- const, поэтому Sизмеряется вдоль градиента давления. Можно написать Ѵ <Р Цх) = , (2.62) где Ѵ,/> относится куровню ионосферы. Подстановка (2.60) и (2.62) в (2.61) дает где - в, «И= “ • (2-64) единичный вектор вдоль магнитного поля в ионосфере. Введем обозначение т/ Г * Я • (2.65) о а где V- объем силовой трубки с единичным магнитным потоком (интегрирование производится от ионосферыдо экватора). Выражение (2.63) тогда перепишется в виде 64