Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

Рис.2 .2 4 . Рассчитанное распределение потенциала (а) и продольных токов (б) в высокоширотной ионосфере 00 Подставляя (2 .5 1 ) и (2 ,5 4 ) в ( 2 .4 9 ) , получаем продольный ток вне по лярной шапки І (Г>Г' , - - 5 ^ ЕоГ(в ' ІѴ55і,Г- Г,’ со5[Д - |ѵ 5 5 І <Г -Г , ) ] . <2.551 На границе полярной шапки также течет продольный ток с поверхностной плотностью і± r - i -,+0 З с Подстановка (2 .3 1 ) и ( 2 .5 4 ) в (2 .5 6 ) дает Г * f j - 0 ) . (2 .5 6 ) 3 |( (Г *>г<) в Е0 Г |Ѵ^72 I Z p Sin (Л + 4 5 ° ) . (2 .5 7 ) Здесь учтено, что |\ /^ Г |г і » 1. Это означает, что попе вне шапки (вблизи ее границы) гораздо больше поля в шапке. На рисунке 2 .2 4 показаны рассчитанные по формулам ( 2 .3 1 ) , (2 .5 5 ) и (2 .5 7 ) распределения потенциалов и продольных токов. Рассчитанные картины обнаруживают сходство с наблюдаемыми (рис.2 .5 и 2 .7 ) , особенно в области разрыва Харанга ( 2 2 - 2 4 MLT). Заметим, что помимо формулы (2 .4 9 ) существует еше одно выражение для продольного тока на замкнутых сиповых линиях. Уравнение непрерывности в неоднородном магнитном попе можно записать в виде Лѵ ! і + В ! в " - 0 - | 2-58) где S - координата вдоль силовой пинии. Будем считать, что условия в север ном в южном полушариях одинаковы. Интегрируя (2 .5 8 ) or ионосферы до эква- 6 3