Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

где Бели считать магнитосферные электроны холодными, то ток, переносимый имп равен J me - - е N С [ ЁI В I ] / ВI , ( 2 .4 4 ) где с - заряд протона; N - полное число электронов в трубке, имеющей еди ничное сечение на уровне ионосферы; Е ^ - электрическое попе в ионосфере; В I - магнитное поле в ионосфере. Из условия квазинейтральности следует, что N также равно количеству горячих протонов в трубке. Подставляя ( £ .1 9 ) , ( 2 . 4 2 ) - ( 2 .4 4 ) в ( 2 .4 1 ) получаем D IV * , ♦ « „ [ . - f j | - 0 . ( 2 .4 5 ) t 5X1 c e \ В (2 .4 6 ) о холловская проводимость холодных магнитосфѳрных электронов в одном из полу шарий; П - концентрация электронов, равная концентрации горячих протонов; В - магнитное попе в магнитосфере, интегрирование в ( 2 .4 6 ) производится А вдоль силовой пинии от ионосферы до экваториальной плоскости; и А N 2 g - тензоры интегральной проводимости в ионосфере северного и южного полушарий; е |( - единичный вектор вдоль магнитного поля. Если концентрация горячих протонов не меняется вдоль трубки, а магнит ное иоле дипопьно, интеграл (2 .4 6 ) вычисляется аналитически, в результате чего имеем ѵ _ сеп ^ гп~ -J& R*~ • (2,47> С Е где - расстояние до силовой пинии в экваториальной плоскости; В в = 0 .31 Гс - дипопьное поле на земном экваторе; Вс - радиус Земли. Гірини- —3 мая п *= 1 см , Са - Ѳ R получаем £ _ 7 0 См. С прибпижени- " с m , ем к Земле £ т быстро падает даже если концентрация п однородна. Подстановка неоднородной £ т в (2 .4 5 ) дает сильное ослабление электриче ского поля во внутренней магнитосфере. Напомним, что ионосферная проводи мость в авроральной зоне составляет ^ 1 0 См. Экранировка сопровождается появлением продольных токов, которые могут быть найдены из выражений (2 .2 4 ) и (2 .4 5 ). Считая условие в обоих полуша риях симметричными, получаем 1H = D tv Г т [ ё м Ё ] (2 .4 8 ) 61