Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

диполя, т.е. вдоль оси j . Результат сложения в плоскости х = О показан на рис. 2 .2 0 . Часть высокоширотных силовых линий оказалась уходящей на бес конечность. На бесконечности задавался потенциал, связанный с однородным электрическим полем солнечного ветра (2 .3 ), направленным по оси Z . Потен циал проектировался вдоль силовых линий в ионосферу. Картина потенциапа в северном полушарии показана на рис.2 .2 1 для случая B y > О. Такое же распределение потенциапа имеет место в южном полушарии при By < О. Два других варианта (северное полушарие при By < О и южное полушарие при > О) получаются зеркальным отражением от меридиана день-ночь, т.е. заменой утра на вечер. Конвекция оказалась одновихревой. В районе геомагнит ного полюса конвекция направлена от Солнца при любом знаке В у • И.И.Алексеев и Е.С.Беленькая и .9 8 3 ) добавили однородное ММП к пара- болоидной модели магнитосферы. При В^ > О By Ч' О область открытых силовых пиний сдвинулась на дневную сторону. Для By У О в северном полу шарии она оказалась в утренне-полуденном секторе. Эксфорд и Хайнс ( A x fo rd , H in e s , 1 9 6 1 ) предложили модель кон векции в экваториальной плоскости магнитосферы, показанную на рис.2 .22а. Солнечный ветер за счет квазивязкого трения увлекает плазму в пограничном слое магнитосферы, приводя к формированию двух конвективных вихрей. Эквато риальная плоскость магнитосферы проектируется в ионосферу на широты ниже полярной шапки. Там и должны существовать два вихря. Шапка проектируется в долю хвоста, которая в первом приближении не должна участвовать в процес се квазивязкого увлечения, поэтому в шапке конвекция отсутствует. Первая гармоник? потенциапа в ионосфере может быть записана в виде (Ляикий и др., 1 9 8 5 ) . где - радиус шапки; i*g - расстояние до центра конвективных вихрей; <рт - потенциал в центре утреннего вихря. Распределение потенциапа (2 .3 8 ) показано на рис.2.22б. На границах Г = Г . и і* = Г2 возникают про дольные токи. Ток втекает в ионосферу в центре утреннего вихря и вытекает в центре вечернего. На границе шапки ( Г = ) направления токов обратны тем, которые возникают в случае южного ММП (раздел 2 .6 .1 ) . В магнитосфе ре токи замыкаются внутри квазивязкого пограничного слоя. 2 .6 .4 . Генерация конвекции квазивязким взаимодействием if (Г , * Г « Г2 ) - <рIг » rg) - <р £ аіиЯ. (2 .3 8 )