Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

б Рис. 2 .1 7 . Схема, иппюстрируюшая формирование споя повышенного давле ния на границе замагниченной ппаэмы с непроводящей сферой: а - начальный момент, когда электрические токи отсутствуют; б - ситуа ция со сформировавшимся слоем повышенного давления (заштрихован) Экран этот, однако, непрочен. Его разрушение происходит в две стадии. На первой стадии, когда магнитное поле чисто тангенциально к поверхности сферы, наибольшую роль играет жепобковая, ипи перестановочная неустойчи вость на внешней границе слоя повышенного давления. В главе 3 будет показа но, что инкремент этой неустойчивости равен -jr = , где к - волновое число поперек магнитного поля; g - эффективное ускорение свободного паде ния. Для споя повышенного давления на рис. 2 .1 7 6 имеем (Алексеев, Мальцев, 1 9 9 0 ) § “ Ѵд /2R , (2 .3 5 ) где V. - альвѳновскяя скорость в окружающей плазме; R - радиус сферы. 5 Полагая Ѵд = 1 0 0 км/с, R = 10 км (эти параметры типичны для окрестности магнитопаузы), получаем g = 5 0 м/с. Быстрее всего нарастают возмущения с большими к , т.е. с малыми размерами. Принимая в качестве минимального размера ионный гирорадиус f \ » 2 0 0 км, полагая к = -1 - 1 . , 1 1 *^ , получаем время нарастания * 1 мин. Процесс проникновения на первой стадии аналогичен процессам, проходя щим при нагревании воды в емкости, когда нагреватель находится снизу. Тон кий спой воды, находящийся в контакте с дном, нагревается, после чего разру шается неустойчивостью Релея-Тейлора и поднимается отдельными фрагментами вверх. На его место опускается более холодная вода и все начинается сначала. Точно так же происходит разрушение слоя повышенного давления на рис.2 .176 . Он разбивается желобковой неустойчивостью на волокна, "всплываю щие" с ускорением g в направлении от сферы. Навстречу им к сфере должна поступать бопее холодная плазма.