Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

при Кр > 3 (W a llis, B u d z in s k i, 1 9 8 1 ) . Во время взрывной суббури в районе движущегося к западу изгиба полярных сияний проводимость может до стигать 5 0 См. Продольные токи (токи вдоль геомагнитных силовых пиний) наиболее силь ны в высоких широтах, где магнитное поле почти вертикально. Для простоты мы можем считать его строго вертикальным. Тогда продольный ток выра жается соотношением жительным, если втекает в ионосферу. Подстановка (2 .4 ) и (2 .1 9 ) в (2 .2 4 ) дает Выражение (2 .2 5 ) несколько упрощается, если ионосферная проводимость мапо меняется по горизонтали (это справедливо для высоких широт летом) Выражение (2 .2 6 ) показывает, что продольные токи должны существовать в фокусах конвективных вихрей, а также в других областях резкого изменения поля Е. Каждой из элементарной систем конвекции, показанной на рис.2 .1 - 2 .4 , должна соответствовать своя система продольных токов: Па рис, 2 .6 схематически изображены эти элементарные токовые системы. При Bz < о продольный ток втекает в центр утреннего вихря и вытекает из цент ра вечернего (рис.2 .6а ). При Bz > О направление токов меняется на проти воположное. Токи за счет B y > О втекают в северном полушарии преимущест венно в приполюсную кромку каспа и вытекают из приэкваториальной (рис.2б). В южном полушарии картина токов противоположная. При B y < О происходит смена знаков всех токов. Квазивязкое трение (рис.2.6в) приводит к паре то ков в центрах вихрей и к еще одной паре (гипотетической) на внутренних кра ях вихрей, где электрическое попе скачком падает до нуля в полярной шапке (если, конечно, правильна система конвекции на рис. 2 .3 ), Рис.2.6г показыва ет систему продольных токов, возникающую, как считают многие, из-за разры вов токов хвоста во время взрывной фазы суббури. Систему на рис.2.6г обыч но называют токовым клином. 2 .4 . Продольные электрические токи j.. “ - dLV j ' ( 2 .2 4 ) где о -поверхностная плотность ионосферного тока. Ток j считается поло- А ( 2 .2 5 ) (2 .2 6 ) І „ " 3 " ( в г ) + 3 » ( в а и ^ (ѵ » ) + 3 » (Ѵ /Т 5 ) ' (2 .2 7 )