Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

В. В ( 2 .1 3 ) и ( 2 .1 4 ) пренебрежено силой инерции. Нейтралы считаются не подвижными. Из (2 .1 4 ) получаем скорость ѵ г - £ <2' 1 5 ’ гае UJ,. = е „ В / т С- гирочастота. Ток равен к к к j = n ( e t v L+ е вѵе ) . ( 2 . 1 6 ) Учитывая, что = ~ е е = в и подставляя (2 .1 5 ) в ( 2 .1 6 ) , получаем j x = dj. Еа . (2 .1 7 ) где j = j x + l j y , E = E x + i Е ^ , проводимость определяется выражением ( 2 .1 1 ). На высотах ионосферы ( J f 8 -10® с ”*, 2 0 0 с - 1 . Границей з а - магниченности электронов является высота 75 км, где 'Jg = иТе . Выше частота соударений электронов с нейтралами экспоненциально падает с харак терным масштабом ~ 1 0 км. Поскольку электронная концентрация достаточно велика лишь на высотах, где электроны замагничены ( ^e « a T e ), поперечная проводимость ионосферы почти не зависит от и равна < 1 - * г - К . - Ч г ■ <2-181 Граница замагниченности ионов ( ) находится на высоте 135км . Проводящий спой в ионосфере расположен в основном между высотами ~ 1 0 0 и ~ 1 5 0 км. Если характерные поперечные (хВ ) масштабы электрических полей и токов достаточно велики, электрическое поле не меняется по толщине проводя щего слоя и мы можем ввести интегральную проводимость ионосферы, проинте грировав (2 .9 ) по высоте (и полагая также Ѵп = О, что допустимо в высоких широтах). Получаем J - Z Ё , (2 .1 9 ) где J - поверхностная плотность тока: ( 2 . 2 0 ) 4 3