Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

Таблица 1 .3 Расстояние до подсолнечной точки (в радиусах Земпи) при различных значениях высокоширотного магнитного потока, давления в точке застоя и магнитного момента кольцевого тока P$W ("На) 1 2 4 9 16 25 F ( н Т л ^ ) ю 4 1 3 .2 MRC 12 = 0 1 0 .9 9 .5 8 .9 8 .2 4 2 1 0 1 1 .2 1 0 .4 9 .6 8 .4 7.9 7 .3 4 3 1 0 9 .4 9 .0 8 .3 7 .5 7.1 6 .7 4 4 10 8 .0 7 .6 7 .2 6 .7 6 .3 6 .0 4 5 10 6 .7 6 .4 6 .3 5 .8 5 .6 5 .4 4 6 1 0 5 .8 5 .7 5 .5 5 .2 5.1 5 . 0 7 1 0 4 5 . 0 4 .9 4 .8 4 .8 4 .7 4 .6 ю 4 1 5 .0 н вс = о . з м Е 1 3 .5 1 2 .0 1 0 .8 1 0 .0 9 .2 4 2 1 0 1 3 .0 1 1 .8 1 0 .8 9 .8 9.1 8 .5 4 3 1 0 11 .1 1 0 .4 9 .7 8 .9 8 .3 7 .8 4 4 - 1 0 9 .7 9 .1 8 .5 8 .0 7 .5 7 .3 4 5 10 8 .3 8 .0 7 .6 7 .2 6 .9 6 .6 4 6 10 7 .3 7.1 6 .8 6 .4 6 .3 6.1 4 7 10 6 .5 6 .3 6 .2 5 .8 5 .7 5 .6 наблюдаемых и табличных данных для этой бури связано, возможно, с тем, что эффективный магнитный момент кольцевого тока был гораздо меньше, чем 0 . 18 Mg иэ-оа того, что ток располагался ближе к магнитопаузе, чем к Зем ле. Большим преимуществом модели является правильное попе в подсолнечной точке (1. 7 2), которое может быть примерно равно дипольному полю или даже меньше. В моделях, не учитывающих токи хвоста ( M ead , 1964? T s y g a n e n — ко, 1 9 8 9 ), поле в подсолнечной точке в два с лишним раза превышает ди- попьноѳ. Можно предложить бопѳе простую модель кольцевого тока. Заметим, что из формулы Дѳсслѳра-Паркера-Скопке ( 1 . 49 ) следует, что наземный магнит ный эффект захваченных частиц зависит только от их полной энергии, но не зависит от пространственного распределения частиц. Если мы примем, что давление плазмы в сердцевине однородно и изотропно, токи внутри сердцевины исчезнут, в соответствии с выражением ( 1 . 50 ) . Кольцевой ток при этом, ко- 34