Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

£>В*С( 0 ) = ~ f v d p . ( 1 . 60 ) Интегрируя по частям и полагая, что р = О на бесконечности, имеем вместо ( 1 . 60 ) 6ВК?С(0 ) = - -pj | р dV. ( 1 . 6 1 ) Напомним, что полная энергия захваченных частиц равна t- K « J w d V , ( 1 . 6 2 ) V гае W= p i + 2 Р 11 ” плотность энергии. Для изотропного давления выраже ние ( 1 . 62 ) переписывается в виде к - I j p d v . ( 1 . 6 3 ) V Энергию дипольного поля вне Земли можно записать в виде W j j - B g H / 3 . ( 1 . 6 4 ) Выражение ( 1 . 61 ) с учетом ( 1 . 6 3 ) и ( 1 . 64 ) превращается в ( 1 . 49 ) . На больших удалениях попе кольцевого тока ведет себя как попе диполя. Оценим попе на оси кольцевого тока при z —» •*» . Вместо ( 1 . 4 8 ) имеем &BRzC (Z— О . ) - j J p J j d V . (1.65) V Подставляя ( 1 . 5 3 ) в ( 1 . 6 5 ) , получаем 6в*° (z — — ) - - ^ j p 2 dV. ( і . в н ) Заметим, что 6 в*° (г —* ) - —*£_ , {ів7) з где < rRc> - дипольный магнитный момент кольцевого тока. Объединяя ( 1 . 6 6 ) и ( 1 . 6 7 ) , получаем с учетом ( 1 . 5 4 ) и ( 1 . 5 5 ) M RC “ J (0) rR C > • (1.68) 3 ГДв < f RC> ~ СРѲДНИЙ «Уб расстояния до кольцевого тока, определяемый как 31