Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995.

Сравнивая ( 1 . 4 7 ) с ( 1 . 2 8 ) , видим, что учет долготной асимметрии не слиш ком сильно сказывается на зависимости однородной гармоники от высокоширот ного магнигног о потока. Степень асимметрии сердцевины магнитосферы / j3m0 вряд ли сильно зависит от магнитной активности. Ее величину в возмущенных условиях можно определить, проектируя экваториальную границу аврорального овала вдоль сило вых линий, определяемых формулами ( 1 . 1 4 ) и ( 1 . 3 4 ) , в экваториальную плос кость магнитосферы. При этом необходимо учитывать- попе кольцевого тока (см. раздел 1.5s 4 ). Интересной особенностью формулы ( 1 . 4 6 ) является независимость от ве личины земного магнитного момента. Таким образом, наличие кольцевого тока, поле которого на больших расстояниях имеет дипольный характер, не изменит выражения для наземного эффекта токов в хвосте и на магнитопаузе. 1 . 5 . 3. Расчет эффекта кольцевого тока Кольцевой ток по определению течет в области стабильного захвата. Маг нитное поле в этой области не слишком сильно отличается от днпольного. Кольцевой ток обычно принимается азимутально симметричным. Магнитное попе тока в центре координат можно рассчитывать по закону Био-Савара-Лап- ласа 8В*С(0) = £ j ^ dV , ( 1 . 4 8 ) где - плотность кольцевого тока; р - цилиндрическое расстояние; f» - сферическое расстояние; cfV - элемент объема; V - объем сердцевины магнитосферы. Десслер и Паркер подставили в ( 1 . 4 8 ) дрейфовый ток, создава емый частицами с одним из двух питч-угповых распределений: чисто продоль ным и чисто поперечным. После интегрирования в дмпольном магнитном попе в обоих случаях оказалось ( D e s s l e r , P a r k e r , 1 9 5 9 ) : Ьв*°(0) « - 2 R e К/ЗѴѴр . ( 1 . 4 0 ) где В е - пипольное магнитное ноле на земном экваторе; К - полная энер- 2 J гия захваченных частиц; ѴѴр B g 13 - энергия пипопьного магнитного попя вне Земли. Скопке ( S c k o p k e , 1 9 6 6 ) подставил ( 1 . 1 ) в ( 1 . 48 ) и по лучил ( 1 . 49 ) для произвольного питч-углового распределения. Заметим, что ( 1 . 4 9 ) можно записать в бопеѳ простом виде С RC 0В г (0 ) « - 2 К / М , ( 1 . 4Ѳя) г/іе М - дипольный магнитный момент Земли. 29