Мальцев, Ю. П. Лекции по магнитосферно-ионосферной физике / Мальцев Ю. П. ; под ред. В. Г. Пивоварова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : КНЦ РАН, 1995. – 122 с.

Рис.1.9. Магнитный Рис.1 .1 0 . Магнит- аиполь вблизи идеально ный диполь в центре иде- провоаяшей сферы ально проводящей сферы nr Mz Их j * . к I ^ в 1ПГ ~ г/------ п -----Гі------ 1 " "і • (1 .1 5 ) rJ t ( Х - 2 Х0Г + у2 +Z2 J« где М - момент геодиполя, расположенного в точке Г » О; X0 - расстояние от диполя до экранирующей плоскости. В подсолнечной точке ( х *= х^, у “ 2 = 0 ) магнитное поле В т оказывается ровно в два раза больше днпопьно- го. Токи, текущие на плоскости, создают в точке диполя возмущение SB z (O) = B m/4 . (1 .1 6 ) Другая простейшая модель - это диполь в центре экранирующей сферы (рис. 1 .1 0 ) . Скалярный магнитный потенциал равен сумме потенциалов дипольно> го и однородного поля Of М* 2 H z - J T - ~Т - (1 .1 7 ) О где f*0 - радиус сферы. Магнитное поле В m в экваториальной плоскости вблизи границы сферы в три раза больше дипольного, Токи, текущие на сфере, создают в точке диполя возмущение &Bz(0) ~ 2 B m /3 . ( 1 .1 8 ) Бѳздивергеитность магнитного поля позволяет представить его следующим образом: В “ [ѴсС , VjjJ, (1 .1 9 ) гае оС и JS - эйлеровы потенциалы. Нетрудно видеть, что оС и р постоянны вдоль силовой пинии магнитного поля. В случае осевой симметрии можно принять Р - -Л , (1 .2 0 ) 21