Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

считалась в 2 раза выше педерсеновской. Д л я сравнения на этом же рисунке даны рассчитанные картины конвекции системы S t и суммарной системы ( S ^ S ^ ) . Рис. 3.15, а, б, в относится к слу­ чаю однородно-проводящей ионосферы, рис. 3.15, г, д, е — к ука ­ занному случаю 2,72=2 ЕР2 Elf £2. Заметим, что увеличение проводимости авроральной зоны не меняет характер суммарной ( 5 1+ 5 2) конвекции, но оказывает заметное влияние на картины конвекции к ак системы S x, так и системы S 2. Рис. 3.15 наглядно показывает, что периодическая смена систем и S 2, связанная с периодическими вариациями ММП, приводит к регулярному обращению направления конвекции в средних широтах; направ­ ление азимутальной конвекции в авроральной зоне при этом не изменяется. 3 .5 .3 . Эквивалентные ионосферные токи токовой системы S 2. Возможность самостоятельного существования токовой системы S 2 в отдельные промежутки времени делает интересным рассмо­ трение магнитного возмущения, создаваемого этой системой на поверхности Земли. Естественно ожидать, что эта токовая система приводит к созданию некоторого специфического геомагнитного возмущения. Магнитный эффект токовой системы S 2, как обычно, будем описывать с помощью картины эквивалентных ионосфер­ ных токов, определяемых выражением J eff= [е^, Ѵф«г]> где еж— вектор нормали к ионосфере, <|><г — функция эквивалентных ионо­ сферных токов. Напомним, что аналитически токовую функцию <ре1 мы умеем находить для двух типов моделей ионосферной про­ водимости. Если необходимо учесть широтное изменение прово­ димости, можно представить ионосферу состоящей из концентри­ ческих кольцевых зон, как мы это сделали, в частности, в предыдущем параграфе. Если же учитывается изменение прово­ димости с долготой, можно решить задачу методом отраженных за­ рядов для простых границ разрыва проводимости, скажем, когда разрыв проводимости идет вдоль линии терминатора, как это делалось в § 3.4 при нахождении эквивалентных токов D P 2-ва­ риации. Рассмотрим магнитные возмущения в средних и низких ши­ ротах, где наиболее существенна зависимость ионосферной про­ водимости от долготы, и для нахождения эквивалентных ионо­ сферных токов воспользуемся методом отраженных зарядов. З а ­ дачу будем решать при следующих предположениях: а) ионосфера является тонкой сферической оболочкой с раз­ рывом проводимости на меридиане утро—вечер, проводимость дневной ионосферы считается много больше проводимости £2 ночной ионосферы ( Е2) , холловская и педерсеновская про­ водимости считаются равными; б) система токов симметрична относительно экватора, про­ дольные токи вертикальны и втекают в ионосферу на утреннем меридиане, а вытекают — на вечернем. 86