Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

комплексно-сопряженную величину. Выберем систему координат, в которой разрыв проводимости идет вдоль вещественной оси х, а заряды q и q' лежат на мнимой оси у (см. рис. 3.9). Н а раз­ рыве проводимости при этом выполняется условие w — w1= (w — w2)*. (3.36) Электрический потенциал ср определяется выражениями , 1= Re F I = - R e ( ^ + - ^ _ ) ; Tl = R e n = - R e ( l ± M l ) . (3. 37) Заметим, что электрический потенциал, описываемый этими выражениями, удовлетворяет уравнению Лапласа и непрерывен на границе разрыва проводимости. Отраженный заряд q' можно определить из условия непрерывности тока на этой границе, которое может быть записано в виде Im ( J x — J 2) = 0. Подставляя сюда J = Z E , используя для поля Е выражение Е — —( dF/dw)* и учитывая соотношение (3. 36), условие непрерывности тока на границе разрыва проводимости можно записать в виде Im { ( V Л ) [ (W- ы * (W — Wj)3 - S o [(w—Шх)2 , } = o , (3. 38) откуда получаем (3. 39) Заметим, что символ * над величиной q здесь сохранен для общности; в нашем случае исходный заряд q считается веществен­ ным. При вещественном q реальная и мнимая части отраженного заряда q' определяются выражениями R c q , - *a - 3 . - ( * * i - W 9 _ (Spi + W + (2B i - W 9, Im g/ = ____ q. 4 (Spi+ Sp2)2+ ( V - W 4 (3.40) Если задан продольный ток / , исходный заряд q может быть определен: * = 4 ^ - . (3.41) 'P 1 3 .4 .4 . Решение задачи на сфере. В случае сферической ионо­ сферы удобно ввести пару продольных токов, один из которых (/'•’)