Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Волее строгий вывод выражения для характерного времени требует уточнения соотношения (3. 15), связывающего продольные токи с электрическим полем. Полагая, что продольные токи текут на границе г = г 2, из условия непрерывности тока получаем *, = - [ Ё Ѵ ( * - % ) ] , , (3.17) где электрические потенциалы ф2 и Фз относятся соответственно к областям внутри и вне границы г = г 2; символ г означает радиаль­ ную составляющую. Рассмотрим для простоты случай горизон­ тально-однородной ионосферы 2 = c o n s t; выражение (3. 17) при­ нимает в этом случае вид J , = - W < P 2 - < P 3)- (3.18) Электрическое поле, определяемое потенциалом ср, состоит из внешнего электрического поля Е0 и поля поляризации Е . Внеш­ нее электрическое поле Е 0 на границе г = г 2 особенностей не имеет и в выражении (3. 18) может не учитываться. Поле поляризации Ер связано с появлением зарядов на границе плазменного слоя г = г 2, и электрический потенциал этого поля определяется вы­ ражениями <Р§= — Е дрг sin X, (3.19) где Е°р — электрическое поле поляризации внутри области г ^ г 2. Подставляя электрический потенциал поля поляризации в (3. 18) и полагая поле поляризации Е°р равным внешнему полю Е 0, получаем J , = - 2 E p£ 0 sinX. (3.20) Объединяя (3. 20) и (3. 12), подставляя туда J т из (3. 6) и вводя j c e N B ^ — Ит и ug— v°ff /га, получаем 22~ Подобное выражение для характерного времени реализации электрического поля внутри плазменного слоя несколько другими способами было получено в работах (Tverskoy, 1970; Jaggi, Wolf, 1973). Подставляя в (3. 21) характерные значения расстояния до внутренней границы плазменного слоя г , —7 R E, энергии про­ тона е = 3 кэв, отношения радиусов внутренней и внешней гра­ ниц авроральной зоны r J r ^ O . 7 , перепишем выражение для характерного времени -с (час.) в виде х с 1 0 £ р/£ т . (3. 22) 5* 67