Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

с учетом чего выражение (3. 7) для продольных токой принимает вид = (3.9) Смещение границы плазменного слоя Дх определяется выраже­ нием 00 Д х = \ с ~ dt, (3.10) о где Е — электрическое поле, ответственное за смещение границы плазменного слоя. Полагая, что поле Е уменьшается по закону Е = Е 0е~ііт\ получаем Дж= с ^ т 2. (3.11) Подставляем это выражение в (3. 9); полагая, что Дх и г = г г взяты на уровне ионосферы, перепишем выражение (3. 9) в виде j іпХ> (ЗЛ2) где поля Е 0 и В 0 также берутся на уровне ионосферы. Д л я опре­ деления характерного времени необходимо ввести второе урав­ нение, связывающее продольные токи / г с электрическим полем, и исключить эти величины из уравнения (3. 12). Приближенно величина т 2 может быть оценена очень простым способом. Легко сообразить, что полная величина продольных токов, возникающих при смещении границы плазменного слоя на расстояние Дх, определяется выражением / , = 2 І т Дх. (3.13) Это выражение может быть также получено интегрированием вы­ ражения (3. 9) на границе плазменного слоя. Подставляя сюда J т из (3. 6) и Дх из (3. И ) , получаем I t = ceNv0g - I j - v (3.14) С другой стороны, величина продольного тока І г связана с элек­ трическим полем Е о выражением І г — ^ pE Qrv (3.15) где г2, как и ранее, — радиус проекции на ионосферу внутренней границы плазменного слоя. Объединяя выражения (3. 14) и (3. 15), учитывая - j c eNB ~ 1= £ m (см. главу 2) и вводя угловую частоту дрейфа частиц в неоднородном магнитном поле шд получаем 1