Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Рис. 3.3. Смещение вну­ тренней границы плаз­ менного слоя при уве­ личении внешнего элек­ трического поля Ет. Новое положение границы показано штриховой линией. Рис. 3.4. Схема, поясняющая смысл угла а. 3 .2 .2 . Характерное время развития токовой системы S 2. Время развития токовой системы S% определяется не столько индуктивностью электрической цепи, сколько временем формиро­ вания этой цепи, связанным с временем перестройки внутренней границы плазменного слоя. Д л я оценки характерного времени этого процесса рассмотрим, подобно тому, как это было сделано в работе (Jaggi, Wolf, 1973), следующую идеализированную за­ дачу. Пусть в начальный момент времени электрическое поле конвекции отсутствует и внутренняя граница плазменного слоя занимает положение А на рис. 3.3. Очевидно, что если рассматри­ вать частицы только с большими питч-углами, эта граница совпа­ дает с линией равной величины магнитного поля В в экваториаль­ ной плоскости В — const; в случае дипольного магнитного поля она является окружностью с центром в начале координат. После включения внешнего электрического поля внутренняя граница плазменного слоя начнет перемещаться в направлении Солнца и через некоторое время займет положёние В на рис. 3.3. Опре­ делим характерное время смещения этой границы. Дрейф плазмы в электрическом поле сам по себе не приводит к появлению электрического тока. Поперечные токи в магнито­ сфере определяются дрейфом горячей плазмы в неоднородном маг­ нитном поле и определяются выражением \т = П<™д, (3.4) где п и е — концентрация и заряд частиц; ѵ — скорость их дрейфа в неоднородном магнитном поле. В дипольном магнитном поле скорость дрейфа \ ff направлена строго азимутально вдоль линий равного магнитного поля i? = const. Полный ток J,„b о д н о м полушарии через поперечное сечение магнитной силовой трубки, имеющей единичное сечение на уровне ионосферы, может быть 64