Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Г лава 3 Д И Н А М И К А Т Р Е Х М Е Р Н Ы Х Т О К О В П Р И И З М Е Н Е Н И И В Н Е Ш Н Е Г О Э Л Е К Т Р И Ч Е С К О Г О П О Л Я § 3.1. ВВЕДЕНИЕ Рассматривая в предыдущей главе систему токов стационар­ ной магнитосферной конвекции, мы пришли к выводу, что она состоит из трех элементов: продольных, ионосферных и попереч­ ных магнитосферных токов, текущих в плазменном слое. Про­ дольные токи имеются как на приполюсной, так и на экваториаль­ ной границах авроральной зоны; первые замкнуты на солнечный ветер, который является их источником, вторые замкнуты на по­ перечные токи в плазменном слое (частично-кольцевой ток). Картина трехмерных токов стационарной магнитосферной конвекции в проекции на экваториальную плоскость схематически показана на рис. 3.1, в. Эта система может быть разделена на 2 токовые системы ( S1 и S 2) с продольными токами соответственно на приполюсной и экваториальной границах авроральной зоны. Токовые системы и S 2 схематично показаны на рис. 3.1, б и 3.1, а. В стационарных условиях продольные токи системы S 2, текущие на экваториальной границе авроральной зоны, подстраи­ ваются под продольные токи системы «S^ таким образом, чтобы убрать или в значительной степени ослабить электрическое поле в средних и низких широтах. Суммарные токи в системах S x и S 2, как мы отмечали выше, приблизительно равны и составляют около 10б а. В этой главе мы рассмотрим поведение трехмерной токовой системы ( S1Jr S 2) при изменении внешнего электриче­ ского поля. § 3.2. ХАРАКТЕРНЫЕ ВРЕМЕНА РАЗВИТИЯ ТОКОВЫХ СИСТЕМ S\ И S 2 3 .2 .1 . Характерное время развития токовой системы S x. Вид токовой системы в сечении магнитосферы плоскостью утренне­ вечернего меридиана показан на рис. 3.2. Характерное время нарастания тока в электрической цепи определяется выражением х—L / R , где R — сопротивление цепи, равное сопротивлению 62