Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

димость областей 1 и 4 считается одинаковой и удовлетворяющей условию Е г < ^ Б 1= 2 4 < ^ Е 3. Проводимость Холла во всех обла­ стях будем считать равной нулю; эффекты, к которым приводит наличие этой проводимости, мы обсудим в конце параграфа. 2. Задачу будем решать при заданных продольных токах. Поскольку наибольший интерес будет представлять поведение эквивалентных ионосферных токов в средних и низких широтах, т. е. на больших расстояниях от исходных продольных токов, можно принять упрощенную модель этих токов и поместить их вблизи полюса на малом расстоянии друг от друга. Будем считать эти продольные токи линейными и нормальными к ионосфере; про­ дольные токи на экваториальной границе авроральной зоны, свя­ занные с поляризацией плазменного слоя, для простоты учитывать не будем, и рассмотрим простую систему двух (в каждом полу­ шарии) токов, втекающих в ионосферу на утреннем и вытекаю­ щих из нее на вечернем меридианах, как это показано на рис. 2.14. При этих предположениях требуется найти картину растека­ ния по ионосфере заданных продольных токов, а также картину эквивалентных ионосферных токов. Д ля решения задачи восполь­ зуемся известными выражениями для электрического потенциала ср и токовой функции ф на поверхности однородно-проводящей и изотропной сферы от пары продольных токов ±/, разделенных ма­ лым долготным интервалом ДХ0 и расположенных в точке (Ѳ0, Х0) (Fukushima, Kam ide, 1973): где Ѳ и X— коширота и долгота точки, в которой ищутся ср или ф, причем долгота X, как и ранее, отсчитывается от полуночного мери­ диана против часовой стрелки. Заметим, что выражения (2.64) могут быть получены также из выражений (3. 43) и (3. 46), приве­ денных в следующей главе. В случае неоднородно-проводящей ионосферы задача может быть решена методом отраженных источников. Заметим, что член (1/4тг) I sin &0ДХ0 в выражениях (2. 64) можно рассматривать как момент токового диполя, создаваемого парой продольных токов. В нашем случае (см. рис. 2.14) мы имеем исходные моменты р.ц и jj.+4 соот­ ветственно на северном (Ѳ0= 0) и южном (Ѳ0= те) полюсах, а также отраженные моменты в точках (Ѳ0= тс/2; Хо= 0, те). В каждой из областей 1—4 потенциал и токовая функция имеют при этом вид _ / sin 0оДХо sin Ѳsin (X— Х„) 4tcS 1— cos 0Ocos 6— sin Ѳ0 sin 0 cos (X — X0) ’ —I sin ѲПДХ0 sin Ѳ0 cos Ѳ— cos Ѳ0 sin 0 cos (X— X0) 4тс 1— cos 0Ocos 0— sin Ѳ0 sin 0 cos (X— X0) ’ 1 ( sin 0 sin X - sin Ѳsin X \k 1— cos 0 ‘ 1— s in i cos X I” Р*27с J (2.65) 65