Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

при этом, вообще говоря, существенно усложняется. Трудности, однако, легко могут быть преодолены в случае симметрии полу­ шарий, когда распределение проводимости ионосферы и источни­ ков предполагается симметричным относительно экватора. Этот случай приблизительно реализуется в равноденственные периоды и представляет поэтому большой практический интерес. При сим­ метрии токи из одного полушария не перетекают в другое полу­ шарие, и картина токов оказывается симметричной относительно экватора. Д л я определения электрических полей и токов в одном полушарии достаточно учесть источники только в этом полушарии, а в качестве дополнительного граничного условия выбрать усло­ вие неперетекания токов через экватор. § 2.4. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ СТАЦИОНАРНОЙ МАГНИТОСФЕРНОЙ КОНВЕКЦИИ 2 .4 .1 . Решение задачи. Вернемся к нашей задаче. Итак, нам нужно найти электрический потенциал и токовую функцию в за­ даче с тремя кольцевыми зонами 1, 2 и 3, имеющими комплексные проводимости Sj, Е2 и ^з- Электрический потенциал в области 1 считается заданным: <f1= E 0r sin I. Этот потенциал поддерживается продольными токами, текущими на границе 1 ( г = г х). Н а границе 2 продольных токов нет. Введем комплексный потенциал Fx— — C\w — Clw; где С1т/іС2 — некоторые комплексные числа. Действительная часть этого комплексного потенциала описывает электрический потен­ циал, вызываемый источниками, сосредоточенными на границах 1 и 2 и вызывающими однородное электрическое поле внутри границ и поле двумерного диполя — вне их. Коэффициенты Сх и С2 находим из граничного условия на электрический потенциал <р на границе 1 и на условие непрерывности тока на границе 2. Из первого условия получаем С1+ С Я= Е Ѵ (2.41) где Е х — электрическое поле в области 1. Отсутствие продольных токов на границе 2 сводится в соответствии с выражением (2. 26) к непрерывности токовой функции на этой границе: [Фз - = І т № - В Д U . - 0. (2. 42) 43