Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

где 7“ а*— максимальное значение продольного тока на окружности г — Гу, а Х0— долгота, где продольный ток достигает этого значения. Подставляя С1 из (2. 36) в (2. 33), запишем выражения для токовой функции ф' и виде Складывая токовые функции ф и ф ' , определяемые выраже­ ниями (2. 30) и (2. 37), получаем функцию эквивалентных ионо­ сферных токов Заметим, что при г = г 1 токовая функция ф', определяемая выражениями (2. 37), по разные стороны границы г = г г имеет одинаковую величину, но противоположные знаки, т. е. ф( (?і) = = —ф' (г^. Это свойство токовой функции ф' удобно использовать для ее определения (Мальцев и др., 1973). Действительно, прини­ мая во внимание непрерывность функции эквивалентных ионо­ сферных токов на границе г = г х, имеем [ф1+ ф і ] г_г і= [фа+ ф '] г_гі, откуда, учитывая указанное выше свойство функции ф', получаем Этими простыми выражениями в дальнейшем мы будем неодно­ кратно пользоваться. 2 .3 .6 . Учет сферичности ионосферы и источников в противо положном полушарии. Приближение плоской ионосферы выпол­ няется достаточно хорошо, если размеры интересующей нас об­ ласти существенно меньше радиуса Земли. Если же размеры об­ ласти достаточно велики, необходимо учитывать сферичность ионосферы. Д л я этого во всех полученных выше выражениях г , rt и г2 необходимо заменить на выражения 2 R e tg Q/2, 2i?Btg 9 1/2 и 2fl£ tg 0 2/2, где Ѳ, 0! и Ѳ2 — соответственно кошироты исследу­ емой точки, границы полярной шапки и экваториальной границы авроральной зоны, a R B — радиус Земли. При достаточно больших размерах области, в которой мы изу ­ чаем электрические поля и токи, и особенно в низких широтах, кроме сферичности ионосферы необходимо также учитывать суще­ ствование источников в противоположном полушарии и изменение знака холловской проводимости (вследствие изменения направления нормальной составляющей магнитного поля Земли) при прохожде­ нии через магнитный экватор. Расчет электрических полей и токов ф; = ЕР Im F[ = — j / “aV sin (X— X0); Ф; = Sp Im F't = I J T 1 4 SIn - Xo)- (2. 37) — Фі + — Y ^ 0 r [(Si>2 — £pi) cos X (EЛ2 -j- ЕЯ1) sin X]; ф в,2 = Ф 2 + 'т'г = у -®0 ‘7 — ^ 0 cos ^ + Еді) sin X]. (2. 39) 42