Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Рис. 2.6 Сложение исходной системы продольных токов J , (а) с системой про­ дольных то.чов — J 2 (б), растекающихся по однородной и негиротропной ионосфере (и не вызывающей на поверхности Земли никакого магнитного эф­ фекта). Сложение приводит к системе эквивалентных ионосферных токов, магнитное поле которых под ионосферой не отличается от магнитного поля исходной системы токов. система токов и является интересующей нас системой эквивалент­ ных ионосферных токов. Д л я определения токовой функции эквивалентных токов надо сложить токовые функции систем: Уед— t + t'» (2.27) где ф — функция исходных ионосферных токов, соответствующая рис. 2.6, а; <|/ — функция ионосферных токов, соответствующая рис. 2.6, б. Заметим, что эквивалентные ионосферные токи и их функция непрерывны всюду, включая границу, где текут про­ дольные токи. 2 .3 .5 . Электрическое поле и токи для дипольных источников с продольными токами на окружности. В качестве примера рас­ смотрим случай, когда источники распределены вдоль окружности радиуса г = г г и вызывают однородное электрическое поле внутри этой окружности и поле двумерного диполя вне ее. Проводимость внутри и вне окружности будем считать разной: и £ 2. Комплекс­ ный потенциал в этом случае определяется простыми выражениями: F 1 (w) = — Я>; F2(w) = - e A . (2.28) Первое из приведенных выражений определяет комплексный потенциал внутри, а второе — вне окружности, на которой сосре­ доточены заряды; Е х — электрическое поле внутри этой окруж ­ ности. Н апр авл яя в соответствии с рис. 2.4 действительную ось по полуночному, а мнимую — по утреннему меридианам, и пола­ гая , что электрическое поле Е 1 направлено вдоль отрицательных значений мнимой оси 2? ! =— (что соответствует направлению с утра к вечеру), получаем; 4