Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Рис. 2.3. Результирующая картина ионосферных J,-, продольных и попереч­ ных магнитосферных Jm токов (а); картина токов (б) получена из исходной картины токов (а) проектированием поперечных магнитосферных токов Jm на ионосферу. Последнее выражение вытекает из непрерывности токов на границе 2. Электрический потенциал, удовлетворяющий уравнению Лапласа в областях 1, 2 и 3 и дающий однородное электрическое поле внутри области 1, может быть представлен суммой двух дву­ мерных источников, сосредоточенных на границах 1 и 2 и дающих вне этих границ поле двумерного диполя: ср1= Схг sin (X— V ) -f- C2r sin (X— л"); cp 2 — C1- y sin (X— X') -j- C2r sin (X— A."); ср3= c , 4 sin (X- X') + Ca4 sin (X- X"). (2 . 12) Коэффициенты Clt C2, X' и можно определить из граничных условий (2. 10). Задачи такого типа, однако, значительно проще решаются методом комплексного потенциала. § 2.3. МЕТОД КОМПЛЕКСНОГО ПОТЕНЦИАЛА ДЛЯ АНИЗОТРОПНЫХ СРЕД 2 .3 .1 . Закон Ома на комплексной плоскости. Будем считат ионосферу комплексной плоскостью с действительной осью, на­ правленной вдоль полуночного, и мнимой, направленной вдоль утреннего меридианов (рис. 2.4), и от векторов перейдем к ком­ плексным числам. Закон Ома (2. 6) запишется теперь в простом виде: І ( = Ъ{Е, (2.13)