Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Рис. 2.2. Принятые для расчета модели распределения проводимости ионо­ сферы (а) и эффективной поперечной проводимости магнитосферы (б). зоне и средним широтам. Проводимости ионосферы в каждой из этих зон однородны и равны соответственно £ І5 Е2 и 23 (рис. 2.2, а); на границе зон проводимости могут иметь разрыв. Эффективная проводимость магнитосферы Ет имеется только в области плазменного слоя, который силовыми линиями связан с авроральной зоной; вне плазменного слоя в областях магнито­ сферы, соответствующих полярной шапке и средним широтам, считается, что горячей плазмы нет и 2 ;„= 0 . В проекции на ионо­ сферу мы имеем, таким образом, Е,„і= 2,л3= 0 и Sm2= Em (рис. 2.2, б). Д ля решения задачи спроектируем магнитосферные токи вдоль магнитных силовых линий в ионосферу. Распределение электри­ ческого потенциала в ионосфере не изменится, поскольку силовые линии предполагаются эквипотенциальными, и суммарный ток в ионосфере будет определяться выражением Очевидно, что при таком проектировании продольные токи на границе 2 (экваториальной границе авроральной зоны) уби­ раются и суммарный ток будет непрерывен всюду, за исключением границы 1: где символ d ivx обозначает двумерную дивергенцию. Картины трехмерных токов до и после проектирования магнитосферных токов }т на ионосферу схематично показаны на рис. 2.3. Раскрывая в выражении (2. 9) суммарный ток J согласно (2. 8), приходим к двумерному уравнению Лапласа для потенциала ср в каждой из областей 1, 2 и 3 с граничными условиями: j = _ S PV ¥ - f (£ д + 2 т ) [ ѵ т , ( 2 . 8 ) (2.9) Г— Г1>' f l = ? 2 = E iri SiaX>' Г = r2; (r, [(2a + £m) V<p2— 2 3Vcp3]) = 0. (2 . 10) ( 2 . 11 ) 3* 36