Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Это выражение для продольных токов над широкой полосой совпадает с аналогичной формулой из работы (Atkinson, 1970). Рассмотрим структуру токов в магнитосфере. Кроме продоль­ ных токов там текут также поперечные, определяемые выраже­ нием ( 6 . 17), которое с учетом ( 6 . 88 ) может быть представлено в виде Складывая это выражение с выражением ( 6 . 95) для продоль­ ных токов, получаем следующее выражение ’для суммарных маг­ нитосферных токов: К а к видно из этого выражения, суммарные токи в магнито­ сфере текут под углом + arctg ( v J va ) к внешнему магнитному полю. В случае, показанном на рис. 6 . 8 , а, суммарные токи текут по границам областей, в которых распространяются волны; гео­ метрия этих токов показана на рис. 6 . 8 , б. При отражении волны от ионосферы направление токов может меняться на противо­ положное или оставаться постоянным в зависимости от знака коэффициента отражения В; положительный знак R соответствует изменению знака отраженных токов. Рис. 6 . 8 , б относится к слу­ чаю R < 0 . 6 .8 .5 . Ожидаемые направления продольных токов в аврораль­ ной зоне. Рассмотрим продольные токи, возникающие над узкой (а < х 0) полосой повышенной проводимости, вытянутой вдоль авроральной зоны. Считая, что проводимость внутри полосы значительно больше невозмущенной проводимости £ 0 и волновой проводимости магнитосферы расписывая Е^(0) в ( 6 . 97) согласно выражению (6.90), получим следующее выражение для продоль­ ных токов в северном полушарии: где верхний знак относится к северной ( N ), а нижний — к южной (5) границам полосы. Внешнее электрическое поле Е 0 определим ка к поле стационарной магнитосферной конвекции, рассмотрен­ ной в главе 2. Электрический потенциал стационарной магнито­ сферной конвекции в авроральной зоне в соответствии с выраже­ нием (2. 49) можно представить в виде ( 6 . 100 ) ( 6 . 101 ) ( 6 . 102 ) (6.103) 12* 179