Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

токи. Электрическое поле альвеновской волны в системе коор­ динат, связанной с магнитосферной плазмой, удовлетворяет урав­ нению ( 6 . 12): д2Е /дЧ2= ѵІд*Е/дгг. Полагая, что магнито- сферная плазма движется поперек полосы со скоростью ѵх, пере­ ходя к системе координат, неподвижной относительно полосы, и учитывая d l d t = v xdldx, перепишем выражение ( 6 . 12 ) в виде <Э2Е ѵі д*Е (Q.&1) dz'- ѵ\ дх- Это выражение описывает стационарные альвеновские волны, распространяющиеся с альвеновской скоростью ѵа вдоль оси г и одновременно сносимые со скоростью ѵх вдоль оси х : E = E * ( * - ^ z ) + E+(* + ^ * ) . (6.88) Структура таких волн в пространстве показана на рис. 6 . 8 ; зашт­ рихованные участки на уровнях z — 0 и z = l показывают две сим­ метричные полосы повышенной проводимости в ионосфере север­ ного (z = 0 ) и южного ( z = l ) полушарий. Стрелками указано на­ правление распространения альвеновских волн, излучаемых этими полосами. Связь между полями E t и Е+ на уровне ионосферы опреде­ ляет уравнение ( 6 . 23), которое с учетом условия д/ду = 0 при­ нимает вид ± [Е„ (Е* - Е*) + Z [Е* + Е+ + Е0)]х = 0. (6. 89) 6 .8 .3 . Электрическое поле волны в ионосфере и магнитосфере. Решая уравнение ( 6 . 89) относительно E t, получаем следующие выражения для электрического поля волны на уровне ионосферы: Е* (х) = E f (0) (х) + Л (х) Е ; (х); fit (°) __ _ {(S (д) Е0}а R ( X ) : )х ( х ) >—М х) I + Ер (х ) ’ ( 6 . 90) где 2 0 — тензор невозмущенной проводимости. Эти выражения не отличаются от соответствующих выражений § 6.5, но зависи­ мость полей от времени заменена в них на зависимость от коорди­ наты х. Электрическое поле Е* идущей вверх волны является, таким образом, суммой электрического поля E t (0) волны, генерируемой полосой повышенной проводимости, и электрического поля отра­ женной волны R (х) E't’ (х), где Л (х) — коэффициент отражения. 176