Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Рис. 6.7. Модель проводимости ионо­ сферы и принятая система коорди­ нат. Плазма дрейфует со ско­ ростью ѵ, пересекая полосу под не­ которым произвольным углом (Malt­ sev е. а., 1977). распространения возмущения вдоль магнитного поля считалась конечной, но задача была решена только для малых простран­ ственно периодических возмущений. В этом параграфе будут найдены токи над имитирующей дугу полярного сияния изолиро­ ванной полосой повышенной проводимости произвольной ширины и интенсивности. Основные вопросы этого параграфа рассмотрены в работе (Maltsev е. а., 1977). 6 .8 .2 . Постановка задачи и исходные выражения. Пусть в ионосфере имеется полоса повышенной прогодимости, вытянутая вдоль оси у (рис. 6.7). Внешнее магнитное поле будем считать однородным и направленным вдоль оси г, а невозмущенное элек­ трическое поле Е 0 — направленным под произвольным углом к этой полосе. Магнитосферная плазма, дрейфующая в электриче­ ском поле Е 0, пересекает полосу повышенной проводимости, ко­ торая считается неподвижной. Надо найти возникающую над этой полосой систему токов. Появление токов над полосой повышенной проводимости можно описывать в терминах генерации альвеновских волн. Этот под­ ход позволяет использовать для нахождения токов выражения, полученные в предыдущих параграфах этой главы. Рассмотрим сначала случай, когда магнитосферная плазма движется вместе полосой повышенной проводимости. В этом случае возникающее внутри полосы изменение электрического поля распространится вдоль магнитных силовых линий, так что результирующая кар ­ тина распределения электрического поля не будет зависеть ни от координаты z, ни от времени t. Такое распределение электриче­ ского поля можно рассматривать как сумму двух альвеновских волн с нулевой частотой, бегущих навстречу друг другу. Эти волны могут быть названы стационарными. Заметим, что никаких инерционных токов в стационарной волне, естественно, нет, и поверхностная плотность магнитосферных токов, определяемая выражением ( 6 . 19), равна нулю: J “ = 2 K,(E t — Е+ )=0 . При этом не возникают и продольные токи. Движение магнитосферной плазмы относительно полосы по­ вышенной проводимости существенно меняет дело. В системе коор­ динат, связанной с магнитосферной плазмой, появляется зависи­ мость электрического поля от времени; в магнитосфере возни­ кают инерционные поперечные и связанные с ними продольные 176