Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

гДе индексы 1 и 2 относятся к областям внутри (1) и вне (2) круга измененной проводимости. Магнитное поле под ионосферой свя­ зано с эквивалентным ионосферным током простым соотношением Н=2гс/с [ег, J e?], При малых по сравнению с высотой ионосферы размерах нагреваемой области магнитное поле на поверхности Земли под центром этой области будет уменьшено по сравнению с полем непосредственно под ионосферой в 1 /2 (ft/а )2 раз (h — высота нагреваемой области ионосферы, а — ее радиус). Учитывая эту поправку, магнитное поле на поверхности Земли под центром нагреваемой области при ( a lh ) 1 можно приближенно записать в виде н . = т ( т ) ! [ е - М - < е - 8 6 > Подставляя в это выражение 3esl из ( 6 . 85) и полагая ориенти­ ровочно 2 я = 2 р Ию, a / h = l l 3 , Е 0= 100 мв/м, выражая ДЕ в ом-1, а Н — в гаммах, приближенно получаем ДЕ (ом-1), т. е. изменение проводимости на 1 ом -1 при радиусе нагреваемой области ~ 3 0 км вызывает на поверхности Земли магнитное воз­ мущение ~ 1 у. При вероятной величине Д2 =0.01-^-0.1 ом -1 ожидаемые амплитуды магнитных пульсаций составляют ~ 0.0 1 — 0.1 у. В средних широтах, где внешнее электрическое поле на полтора порядка меньше и составляет обычно 1 —5 мв/м, соответственно уменьшаются и амплитуды генерируемых пуль ­ саций. § 6 .8. ТОКИ НАД ДУГОЙ ПОЛЯРНОГО СИЯНИЯ 6 .8 .1 . Введение. Проведенные в последние годы измерения на ракетах показали (Park, Cloutier, 1971; Casserly, Cloutier, 1975), что в окрестности дуги полярного сияния текут довольно интенсивные продольные токи. Если картина токов, как можно ожидать, приблизительно симметрична относительно эквато­ риальной плоскости, продольные токи должны замыкаться на поперечные магнитосферные токи. Вероятной причиной появле­ ния в магнитосферной плазме поперечных и связанных с ними продольных токов может быть дрейф магнитосферной плазмы относительно ионосферных неоднородностей, в частности дуги полярного сияния. Эта точка зрения развивалась в ряде широко известных работ (Atkinson, 1970; Sato, Holzer, 1973; Atkinson, 1973) и будет исследована в настоящем параграфе. К ак мы увидим ниже, существенным моментом в расчете токов является учет конечной скорости распространения возмущения вдоль магнит­ ной силовой линии. В работе (Atkinson, 1970) задача была решена для бесконечной скорости распространения, что не позволяет, по-видимому, применить полученные в этой работе результаты к узким дугам ( ^ 10 км). В работе (Sato, Holzer, 1973) скорость 174