Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

ния ( 6 . 82) описывает уменьшение электронной температуры за счет столкновений электронов с нейтральными частицами; коэффициент 8 определяет долю энергии, теряемую электроном при одном столкновении. Учитывая, что d / d t— — іш, и решая уравнение ( 6 . 82) относительно Д Т е, получим Частота и>тіи= 8 ѵе определяет максимальную частоту, при кото­ рой изменение электронной температуры еще не зависит от ча­ стоты. Оценим величину этой частоты. Д л я упругих столкновений коэффициент b = 2 m j m , где тпе и пг — соответственно массы элек­ трона и нейтральной частицы. Столкновения электронов в слое Е носят, однако, в основном неупругий характер с коэффициентом 8 ~ 10 ""3 (Гуревич, Шварцбург, 1973). Принимая характерное значение частоты столкновений электронов в Е-области ѵв= = 10 4 сек .-1 и 8 ~ 1 0 -3, получаем минимальный период модуляции, при котором изменение электронной температуры еще близко к максимально возможному, 7’тіп=2тс/а)шах ~ 2 сек. Этот период модуляции, учитывая, конечно, приближенность его определения, и следует, по-видимому, считать наиболее удобным для наилуч- шего выделения искусственных пульсаций на фоне естественных вариаций. 6 .7 .4 . Ожидаемые амплитуды генерируемых пульсаций. При быстрых изменениях ионосферной проводимости генерация пуль ­ саций проходит три стадии: 1 ) режим излучения, когда появив­ шийся в ионосфере импульс электрического поля бежит вверх к ионосфере противоположного полушария; 2 ) переходный про­ цесс, включающий в себя скачки импульса между точками отра­ жения; 3) установившийся режим. Электрическое и магнитное поля генерируемых пульсаций во всех трех режимах могут быть рассчитаны с помощью выражений, полученных в § 6.5. Рассмо­ трим только режим излучения. Будем считать, что нагреваемая область ионосферы имеет форму круга. Электрическое поле альве­ новской волны, излучаемой круговой областью при изменении ее проводимости на величину Д2 , определяется выражением ( 6 . 49), которое при малых изменениях проводимости | Д2 | <^ | 2 | мо­ жет быть записано в виде где Ер — невозмущенная педерсеновская проводимость. Эквивалент­ ные ионосферные токи генерируемой волны определяются выраже­ нием (6.54), если положить Е* = 0. При |Д Е |< ^ |Е | получаем ( 6 . 85) 173