Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

6 .6 .3 . Электрическое поле начального импульса. Электриче­ ское поле начальной генерируемой в ионосфере волны опреде­ ляется вектором Pt-f 0 ’= ( p t (0\ р | (0), р | (0)) и может быть найдено из уравнения ( 6 . 46). Интегрируя это уравнение вдоль радиуса г подобно тому, как мы поступали при выводе выражений ( 6 . 48) и ( 6 . 49), получаем 6 .6 .4 . Влияние полосы повышенной проводимости на развитие магнитных пульсаций на поверхности Земли. Дойдя до ионосферы противоположного полушария, начальный импульс, описывае­ мый вектором p t (0), отразится в соответствии с выражением ( 6 . 61). Суммарное электрическое поле суперпозиции всех падающих и всех отраженных волн при симметрии полушарий после к-то от­ ражения начального импульса при к ^ 1 будет определяться выражениями Исследуем поведение пульсаций в областях 2 и 4, где прово­ димость будем считать равной нулю. Выражение ( 6 . 54) для эк­ вивалентных ионосферных токов в этих областях (с учетом 2 2= = 2 4 = 0 ) имеет простой вид: где Е t'* ' — электрическое поле волны, генерируемой после fc-ro отражения, определяемое вектором Напомним, что векторы P t (fc) и Р ^ 0’ представляют собой наборы из трех электрических моментов Q^(fc), p t (k), р ^ к)) и (р]'(0), р | (0), р | ,0)). В области 2, вблизи источника, электрическое HQjje определяется в основном электрическим момецтом p t ; в об- + Eg) (2XW -)- 23+ 2J) + 2 (23 — 23) (2J 2*) '3 _________________ (22„, -f- 2 3 S*) (2* — 2 |)________________ rS (22 „ + 2 2 + Ц) (22w + 2 3 + 2£) + —§- (22— 2 3) (2g 2*) гз p f W. (6.65) JlU = Z » W - E % ti. ( 6 . 66 ) ( 6 . 67) ( 6 . 68 ) 167