Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

этой зоны. Из симметрии задачи естественно ожидать, что заряды на каждой из границ г = г к будут вызывать однородное электриче­ ское поле Е = — р к !г\ внутри и поле двумерного диполя Е = = (Рд./ы>2)* вне этой границы, где к = 1 , 2 или 3 — номер границы. Суммарное электрическое поле падающей и отраженной волн можно при этом описать набором трех дипольных моментов р г, р 2 и р 3, каждый из которых является комплексным числом. Вве­ дем трехмерные векторы Р^ = ( ^ , р^, р]>) и Pt=(pj~, р |) в про­ странстве моментов р к. Отраженная волна, характеризуемая лектором P t, связана с падающей волной, характеризуемой век­ тором Р+, с помощью тензора отражения R: Выражая электрическое поле Е ^ через pH и подставляя в ( 6 . 30), для случая г1<с; г 2 получаем следующие выражения для компонент тензора В: (6.61) (6.62) где я* = )(2з+ s:+ 2SJ - Of L - 4 ( 2 2 - 2 3 ) ( ^ - 2 І) 1 ( 1 + Л и ); r 3 J Лзі = ( К - К ) (S 2 + 2* + 22J (1 + R n ); R \ 2— R ^ — 0 ; *M =-št-E„(E8+ E;+ 2EJ-l; *f (6.63) ■^зз — 2 „ ( 2 2—|—S* —{—2 E J — 1; E?, = (Ea + 2* + 2£ J (E3 + E; + 2E J + +-^(22- 2 3)( e ; - e ;). r 3 166