Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Подставляя в выражение ( 6 . 55) коэффициент отражений R = R 2=R l и электрическое поле начального импульса Е t l0) = = £ | ‘°’= — l(a2/w2) Е ^ 0) ]* (см. выражение (6 .28 )), получаем вы­ ражение для эквивалентных ионосферных токов вне круговой неоднородности Заметим, что если вектор эквивалентного тока J <sl внутри круговой неоднородности вращается, например, против часовой стрелки i egl~ e >ult, то векторы эквивалентных ионосферных токов вне неоднородности в соответствии с выражением ( 6 . 57) ведут себя как е~'ы и вращаются по часовой стрелке. Это любопытное свойство обращения направления вращения вектора поляризации волны внутри и вне области ее генерации было отмечено ранее в работе (Ваньян и др., 1973). Полученные выражения для эквивалентных ионосферных то­ ков позволяют изучить поведение вектора магнитного поля во времени. Будем считать ионосферу комплексной плоскостью с действительной осью х, направленной на восток, и мнимой осью у, направленной на север. Магнитное поле под ионосферой свя­ зано с эквивалентными ионосферными токами простым выраже­ нием Подставляя сюда J eil из ( 6 . 56) и учитывая 2 ю=си^/4тт, для магнитного поля под круговой областью генерации волны после ее к-то прыжка между точками отражения получаем Н а рис. 6.4 показаны три примера поведения вектора магнит­ ного поля во времени для трех типичных соотношений проводи­ мостей 2 Ю, и 2 Лі. Невозмущенное электрическое поле счи­ талось направленным на юг: Е 0= — і \ Е й\, £'0= 1 0 0 мв/м, пА~ ~ 4 0 0 и 2 Ю = 1 ом-1. Точки с цифрами на рисунке показывают положения концов магнитного вектора после к-то прыжка волны между точками отражения. Штриховые линии, соединяющие эти точки, показывают поведение вектора магнитного поля в случае, когда проводимость изменяется не мгновенно, а линейно в тече­ ние времени, необходимого волне для распространения вдоль магнитной силовой линии. К ак видно из рисунка, видимый пе­ риод пульсаций (в соответствии с результатами предыдущего параграфа) может значительно отличаться от времени двойного прыжка волны между точками отражения. ( 6 . 57) ( 6 . 58) ( 6 . 59) 162