Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

обозначены E l>a), Е ^ а \ . . E ^ l2k 1), E f '2k 1). Добавляя эти волны в ( 6 . 50), получаем Е 2] с = Е *(0) + £ ;(1) + E f Ч) + . . . + E i (2fc) 4 - £ f (2,,). (6.51) Электрическое поле волны, пришедшей после к-то прыжка, связано с исходным полем волны Е t (0> соотношениями где R — коэффициент отражения волны от ионосферы. Подстав­ ляя эти выражения в ( 6 . 51), для суммарного электрического поля суперпозиции волн после к-то прыжка между точками отра­ жения получаем 6 .5 .4 . Эквивалентные ионосферные токи и годограф магнит­ ного поля. Рассмотрим теперь магнитное возмущение, наблю­ даемое на поверхности Земли. Как мы отмечали выше, магнитное поле на поверхности Земли удобно описывать эквивалентными ионосферными токами, определяемыми выражением ( 6 . 20). Вы­ ражение получено без учета внешнего электрического поля Е 0; учет этого поля приводит к добавлению члена (2—£ 2) Е0, в ре­ зультате чего в комплексной форме записи электрических полей и проводимости выражение для эквивалентных ионосферных токов приобретает вид Подставляя сюда Е* и Е^ из выражений ( 6 . 53), получаем Пусть неоднородность ионосферной проводимости, от которой отражается волна, имеет форму круга. Проводимость внутри круга будем считать много большей невозмущенной проводимости 2 2 вне круга, которую для простоты положим равной нулю. Подставляя в выражение ( 6 . 55) коэффициент отражения R = R 1 из ( 6 . 31) и электрическое поле начального импульса E t m = E \ <0) из ( 6 . 49) и полагая Е = Б Хи 2 2 = 0, получаем следующее выраже­ ние для эквивалентных ионосферных токов внутри круговой не­ однородности после к -го прыжка волны между точками отраже­ ния: (6. 52) Е = Е* + Е*; Е* = Е* + R kE u °h, _ 1 pt(o) — R — 1 ’ £ t(0). (6. 53) J .t = К № - & ) + E (E* + E* ) + (£ - E2) E 0. (6. 54) / . f = [(E. + S ) + ^ T ] M t ( 0 ) - - g § r ^ (0)+ ( E - E !1)^o. (6-55) (6. 56) 11 В. Б. Ляцкий 161