Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Рис. 6.3. Схема развития колебаний в магнитной силовой трубке, в основании которой проводимость изменилась на Л2. сферных токов и электрического поля. И з­ менение электрического поля будет распро­ страняться с альвеновской скоростью вдоль магнитных силовых линий и, отразившись от ионосферы противоположного полуша­ рия, может привести к возникновению цуга затухающих геомагнитных пульсаций. Электрическое поле внутри вспыхнувшей дуги уменьшается почти на порядок величины (Нерр- пег, 1972а). Магнитное поле в альвеновской волне в соответствии с выражением ( 6 . 16) в пА раз больше электрического поля. По­ лагая альвеновский показатель преломления пА равным 1 0 2 — 10 3 и импульс электрического поля равным внешнему электриче­ скому полю і?0= 5 0 -^ 1 0 0 мв/м (см. главу 1), получаем магнитное поле в генерируемой альвеновской волне ~ 1 5 —300 у, что говорит о высокой эффективности обсуждаемого механизма генерации геомагнитных пульсаций. 6 .5 .2 . Генерация альвеновского импульса при изменении ионо­ сферной проводимости. Исследуем колебательный процесс в маг­ нитной силовой трубке, опирающейся на области ионосферы, в которых внезапно изменилась проводимость (рис. 6.3). Развитие колебаний можно разбить на 2 этапа: 1 ) генерация исходного аль ­ веновского импульса и 2 ) колебания этого импульса между точ­ ками отражения. Рассмотрим сначала первый этап. Д л я определения электрического поля генерируемой альве­ новской волны можно использовать выражение ( 6 . 23), полагая электрическое поле падающей волны равным нулю. Считая волну вверх — генерируемой волной, получаем следующее урав­ нение для определения электрического поля E t этой волны: divx {2„El + 2 ( E t + Eo) } = 0 , (6.46) где Е 0 — внешнее электрическое поле до момента изменения про ­ водимости. Рассмотрим два простых случая, когда неоднород­ ность проводимости имеет вид бесконечной полосы или круга. Проводимость внутри неоднородности, как и раньше, будем обо­ значать £*, а невозмущенную проводимость — £ 2. В случае полосы, которую будем считать вытянутой вдоль оси х, интегрируя выражение ( 6 . 4б) вдоль оси у и полагая элек­ трическое поле излучаемой волны вне полосы равным нулю, получаем следующее выражение для электрического поля внутри полосы: p t __ {(^і ^ 2 ) Е ------------- s „ + s ; , " • (6 - 47) 169