Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

где Е — тензор пройодимости ионосферы. Условие непрерывности полного тока позволяет определить продольные токи ]г по извест­ ной картине ионосферных токов или электрических полей: Іг = —div J,. = —div (£E), (1.10) где j t — объемная плотность продольных токов. Заметим, что в отличие от динамо-токов, полностью замкнутых в ионосфере, магнитосферная конвекция неизбежно приводит к появлению продольных токов, обеспечивающих непрерывный приток энергии из солнечного ветра в ионосферу. В областях максимума и минимума электрического потенциала, совпадающих на рис. 1.7 с фокусами конвективных вихрей, плотность продольных токов максимальна; эти токи будут втекать в ионосферу в область максимума потенциала в утрен­ нем секторе и вытекать из области минимума потенциала в вечер­ нем секторе. Поляризация плазменного слоя приводит к появ­ лению системы токов противоположного направления, втекающих в ионосферу в вечерние часы и вытекающих из нее в утренние, расположенных несколько экваториалыіее первоначальной си­ стемы токов (см. рис. 1.7, б). Если первоначальная система про­ дольных токов расположена на границе открытых силовых линий (она может быть названа границей полярной шапки или высоко­ широтной границей авроральной зоны), то вторая система токов располагается на внутренней границе плазменного слоя, совпа­ дающей с экваториальной границей авроральной зоны. Проекция трехмерных токов магнитосферной конвекции на экваториальную плоскость магнитосферы показана на рис. 1.8. Рис. 1.8, а соответствует случаю простой конвекции в невозмущен­ ном поле Е^ при отсутствии плазменного слоя, с продольными токами, втекающими в ионосферу на утренней половине магнито­ сферы и вытекающими из нее на вечерней. Плазменный слой на рис. 1.8, б и 1.8, в показан штриховкой. Электрическое поле поляризации плазменного слоя передается вдоль магнитных силовых линий в ионосферу и вызывает систему продольных токов, втекающих в ионосферу в вечерние часы и вытекающих из нее в утренние (рис. 1.8, б). В магнитосфере продольные токи замыкаются на частично-кольцевой ток, текущий в окрестности экваториальной плоскости магнитосферы. Суммарная картина трехмерных токов, полученная сложением исходных токов и токов поляризации плазменного слоя, показана на рис. 1.8, в. Напомним, что продольные токи противоположного направления разнесены вдоль меридиана на ширину авроральной зоны. Третьим фактором, оказывающим существенное влияние на магнитосферную конвекцию и связанную с ней систему продольных токов, является неоднородность ионосферной проводимости. Н е­ однородность проводимости вызвана ка к различной освещенностью ионосферы в разное время суток, так и неоднородным высыпанием частиц из плазменного слоя (высыпание частиц и вызываемое им 14