Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

6 .4 .2 . Собственные частоты и затухание в случае однородно- проводящей ионосферы. Подставляя в выражение (6.41) полу­ ченные нами ранее коэффициенты отражения для нескольких типов неоднородностей, можно определить спектры резонансных гармоник и их затухание. Рассмотрим сначала случай однородной ионосферы, коэффициент отражения волны от которой определя­ ется выражением ( 6 . 25). Подставляя этот коэффициент в ( 6 . 41) и полагая R N= R s , получаем ^ = ±„ + ± ^ 1 = ^ . (6.42) со,) — 1 к Se + Ер ѵ / Этот результат не является новым (см., например, (Ваньян и др., 1973)). Спектр собственных частот в этом простом случае, определяемый реальной частью ш/ш0, не зависит от параметров ионосферы и состоит из кратных гармоник с основной частотой u)=u)0. Затухание колебаний определяется соотношением между волновой проводимостью магнитосферы и педерсеновской про­ водимостью ионосферы. Волновая проводимость магнитосферы определяется выражением (6.18) и в среднем составляет ~ 1 ом_1; эта величина близка к педерсеновской проводимости невозмущен­ ной ионосферы. Удивительный факт близости волновой и педерсе­ новской проводимостей был также отмечен ранее в работе (Ваньян и др., 1973). Близость и S z>в условиях невозмущенной ионо­ сферы ухудшает резонансные свойства магнитной силовой трубки и в ряду случаев, вероятно, делает резонанс вообще не­ возможным. 6 .4 .3 . Резонанс в трубке, опирающейся на область измененной проводимости. В возмущенное время, однако, проводимость ионосферы значительно возрастает и может достигать 10 ом -1 и более, что способствует улучшению резонансных свойств маг­ нитной трубки. Когда магнитная силовая трубка опирается на полосу повышенной или пониженной проводимости, спектр соб­ ственных частот и затухание по-прежнему определяются выраже­ нием ( 6 . 42). Поляризация резонирующих волн в этом случае является, однако, не произвольной, какой она была при однородно- проводящей ионосфере, а линейной, с вектором Е, нормальным к полосе. Более интересен для рассмотрения разонанс магнитной сило­ вой трубки, опирающейся в ионосфере на круг повышенной или пониженной проводимости. Подставляя в выражение ( 6 . 41) коэффициент отражения волны от круговой неоднородности, опре­ деляемый выражением ( 6 . 31), и полагая R N= R S t получаем Re м/ш 0 = ± п — 1/те arg R ; Im шД »0 = 1/те !п | R |, ( 6 . 43) где 42И(2 В1 — 2„0\ arg Л = аг, tg І П _ (ѵ + ѵ __ (1д1 _ Ѵ ) , ; (6.44) I о I ___ -у [ ( ^ р і "Ь 2 S „ ) 2 -(- ( 2 Я1 Хн 2)2 1 1 ~ V (Spi + Sp2 + 2SJ* + (2Д1 - • (6. 45) 157