Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

описывать с помощью системы эквивалентных ионосферных то­ ков, некоторой эффективной системы ионосферных токов, магнит­ ный эффект которой под ионосферной равен магнитному эффекту исходной системы магнитосферно-ионосферных токов. Д л я по­ строения эквивалентных ионосферных токов к системе реальных ионосферных токов нужно прибавить (см. § 2.3) токи равномер­ ного растекания исходных продольных токов по однородной и не- гиротропной поверхности, расположенной над ионосферой. В ка­ честве такой добавочной системы токов равномерного растекания мы можем использовать поперечные магнитосферные токи, опре­ деляемые выражением (6. 19). Учитывая, что реальные ионосфер­ ные токи определяются законом Ома J <= £ E = £ (E t+ E ^ ) , скла­ дывая ионосферные и поперечные магнитосферные токи, получаем следующее выражение для эквивалентных ионосферных токов: V - h + Jr = (V 4- 2) Е1- (£ю- 2) Е*. (6.20) 6 .2 .6 . Продольные токи. Величина продольных токов j, в магнитосфере может быть определена из условия непрерывности полного тока div (jj.+ j* )= 0 , откуда получаем d j j d z = —d i v j x, где символ d iv± означает дивергенцию в плоскости (х, у), перпен­ дикулярной к внешнему магнитному полю. Интегрируя это выра­ жение вдоль оси z от ионосферы z = 0 до уровня z = z 0, где ]г— 0, и учитывая выражение (6. 19), получаем следующее простое вы­ ражение для продольных токов на уровне ионосферы: L U = d iv , J r = divx [Е* - Е ^ а. (6 .21 ) § 6.3. ОТРАЖЕНИЕ АЛЬВЕНОВСКОЙ ВОЛНЫ ОТ ИОНОСФЕРЫ 6 .3 .1 . Введение. Хотя отражение альвеновской волны от ионосферы изучалось в большом числе работ, большинство авто­ ров ограничивалось рассмотрением случая нормального падения плоской волны на вертикально неоднородную ионосферу. Случай нормального падения является, однако, особым, поскольку ог­ ромный скачок в показателе преломления при переходе альве­ новской волны из ионосферы (где показатель преломления п составляет ~ 1 0 3) в атмосферу (гс=1) приводит к тому, что альве- новская волна, падающая на границу ионосферы и атмосферы прак ­ тически под любым углом, отличным от нуля, испытывает пол­ ное внутреннее отражение. Значительный прогресс в понимании отражения альвеновской волны от ионосферы был достигнут в работах JI. JI. Ваньяна и его сотрудников (см., например, (Ваньян и др., 1973)); эти авторы, однако, рассмотрели в основном отра­ жение волны от горизонтально однородной ионосферы. В этом параграфе мы рассмотрим отражение альвеновской волны от го­ ризонтально неоднородной ионосферы и получим выражения для 151