Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Решение этого выражения имеет вид Е++ = EH (z + vAt), (6.13) где символ f и верхний знак в правой части выражения относятся к волне, идущей вверх в направлении оси z, а символ | и ниж­ ний знак — к волне, идущей вниз. Используя выражение (6.13), перепишем выражение (6. 5) для электрического поля в виде ЕН — —Ѵх<р(ж, у, z + vAt). (6.14) Принимая во внимание, что ^ = * 4 ^ <6 Л 5 > и используя соотношение (6.10), из уравнения Максвелла (6. 1) легко получить связь между электрическим и магнитным полями в альвеновской волне: Н Н = +па [ег, ЕН], (6.16) где пд = с / ѵа — альвеновский показатель преломления. Знаки «-)-» и «—» в этом выражении относятся соответственно к волнам, идущим вверх (f ) и вниз ( |) . Заметим, что полученные выше выражения отличаются только формой записи от аналогичных выражений, приводимых во многих монографиях по физике плазмы. 6 .2 .4 . П о п е р е ч н ы е токи в альвеновской волне. Представляя электрическое поле в выражении (6. 6) суммой полей волн, иду­ щих вверх и вниз: E = E t4 -E + , используя соотношение (6. 15), связывающее производные электрических полей волны по z и по t, перепишем выражение (6. 6) для поперечных магнитосфер­ ных токов в виде З і = - 2 ю ^ г ( Е * - Е * ) , (6.17) где коэффициент имеет смысл волновой проводимости магнито­ сферы: (6.18) " 4 tz V a • Будем считать, что в некоторый момент времени падающая на ионосферу и отраженная от нее волны занимают вдоль оси г некоторый конечный интервал 0 ^ z ^ z0. Интегрируя выраже­ ние (6. 18) для вдоль оси z от ионосферы z = 0 до уровня z —z0, где Е ^ Е ^ О , получаем следующее простое выражение для по­ верхностной плотности поперечных магнитосферных токов: J - = E „ [ E t - E a = o - (6.19) 6.2.5. Э к в и в а ле нтные и о н о с ф е р н ы е токи. В главе 2 мы отме­ чали, что поведение магнитного поля под ионосферной удобно 160