Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

а 6 1м6/м 12 t S г* ^ \ \ * * ч \ / ' 12 Рис. 5.13. Рассчитанные картины электрического поля индукции (а) и ско­ ростей конвекции (6) в экваториальной плоскости магнитосферы при разру­ шении системы частично-кольцевого тока (Мальцев и др., 1975). проекция которой на экваториальную плоскость показана сплош­ ными линиями со стрелками. Н а рис. 5.13, б приведено распреде­ ление векторов скорости электрического дрейфа ѵ = с [Е, Н ] / # 2 в этом электрическом поле индукции; магнитное поле считалось дипольным. Из рис. 5.13 видно, что при разрушении частично­ кольцевого тока плазма, приближаясь к Земле внутри сектора, в котором течет ток, вне этого сектора движется от Земли. Движе­ ние плазмы в экваториальной плоскости имеет, таким образом, вихревой характер с фокусами на краях разрушающегося участка частично-кольцевого тока. Движение плазмы в экваториальной плоскости, показанное на рис. 5.13, не сопровождается, однако, дрейфом плазмы в ионосфере, где концы магнитных силовых линий могут быть практически неподвижны. В этом отличие электрических полей индукции, связанных с деформацией маг­ нитных силовых линий, от электростатических полей, сохраняю­ щих конфигурацию магнитных силовых линий неизменной. 5 .7 .4 . Эквивалентная электрическая схема процесса. Р а зру ­ шение трехмерной токовой системы частично-кольцевого тока можно также представить ка к переходной процесс в электриче­ ской цепи, содержащей индуктивности и сопротивления и схема­ тически изображенной на рис. 5.14, где L t — индуктивность участков цепи вдоль магнитных силовых линий, R f — эффектив­ ное сопротивление ионосферы. Разность потенциалов между точ­ ками А и В определяется выражением (5. 45) 141