Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

Рис. 5.12. Наблюдаемая (а) и принятая для расчета (б) системы частично-коль­ цевого тока, замкнутого на продольные токи (Мальцев г 6 и др., 1975). I а меньше ее длины. Индукционные электрические поля определя­ ются в этом, случае главным образом продольными токами, и при нахождении векторного потенциала эти продольные токи будем для простоты считать бесконечно длинными. Направления продольных токов в северном и южном полушариях оказываются при этом, естественно, противоположными, так что магнитное поле и векторный потенциал будут терпеть разрыв в экваториаль­ ной плоскости. Векторный потенциал бесконечно длинной рамки с током в северном полушарии определяется выражением где І г — ток в рамке; гг и г2 — расстояния от продольных токов до точки, где определяется потенциал А : г\ = х 2 - \ - { у — а)2, r l = x 2-\-(y-\-a )2; — единичный вектор в направлении оси z. 5 .7 .3 . Решение задачи. Умножая уравнение (5.36) скалярно на Н и учитывая условие (5.37), получаем следующее выражение для определения скалярного потенциала ср: где ср0 — потенциал на уровне ионосферы z = l. Заметим, что вихревое электрическое поле в ионосфере, связанное с изменением интенсивности авроральной электроструи, как легко показать, не превышает нескольких милливольт на метр, что значительно меньше характерного электрического поля в авроральной зоне ~ 5 0 мв/м (см. главу 1), так что в первом приближении электри­ ческое поле в ионосфере можно считать чисто потенциальным. Распределение электрического потенциала в ионосфере может быть определено из закона Ома: 3. — —£Ѵср0, если известны ионо­ сферные токи J,- и проводимость 2. (5. 38) < р (*, у, z) — — \ ^ z + cp0> (5. 39) 139