Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

рической магнитопаузы к = 1, т. е. суммарный магнитный эф­ фект продольных токов и токов замыкания внутри магнитосферы равен просто магнитному эффекту продольных токов, продол­ женных на бесконечность (см. также § 2.3 и 3.4, в которых по­ добные эффекты обсуждались применительно к ионосфере при рассмотрении эквивалентных ионосферных токов). В случае плоской магнитопаузы к = 2. Естественно ожидать, что для реаль­ ной магнитосферы 1 < к < 2. С учетом этих предварительных соображений магнитное возмущение, вызываемое токовой системой, показанной на рис. 5.11, б, в плоскости полуденного меридиана определяется выражением h = h 9= 2_ J E l W ---- + V (5.25) 0 cr \ 1— cos 0 cos Bl 1 1 + cos Ѳcos Ѳх / ( Iy I Is COS ! расстояние; Ѳ■— коширота, где г — геоцентрическое — I n и Is — продольные токи соответственно в северном и южном полушариях. Принимая характерные значения Ѳ=45° и &=1.5 и выражая h в гаммах, a I N и I s — в миллионах ампер, выражение (5. 25) можно переписать в виде /г9 ~ 33 — — -^Т — іг + ПГ п Т— ( 5- 26) 9 г \ 1 — 0.7 cos Ѳ 1 1 + O . 7 c o s 6 / где R e — радиус Земли. 5 .6 .3 . Расстояние до магнитопаузы. Магнитное возмущение, определяемое выражениями (5. 25) и (5. 26), в подсолнечной точке на границе магнитопаузы направлено против земного ди- польного поля. Суммарное магнитное поле в любой точке и свя­ занное с ним магнитное давление при этом уменьшаются, и днев­ ная магнитопауза, стремясь удовлетворить условию баланса давлений, приближается к Земле. Условие баланса давлений в любой точке может быть записано в виде - 2 . 3 ^ = - 2 . 3 ^ + А„, (5.27) где х„ и ^ — соответственно старое и новое расстояния до ло­ бовой точки; М — магнитный момент Земли; коэффициент 2.3 взят из работы (Mead, 1964) и отражает усиление магнитного поля вблизи лобовой точки токами, текущими по границе магнито­ сферы. Считая смещение границы к х = ( х 1 — х 0) малым, из выра­ жения (5. 27) получаем (5.28) х 0 7 Н 0 ’ где Н = М Іхі — невозмущенное дипольное поле. Подставляя в это выражение из (5. 26) и выбирая х 0=Ю R e , получаем _ £ * + £ * . (5.29) I 133