Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

на границе r = r 2 их нет. Продольные токи текут по нормали к ионосфере, которую будем считать плоской. 3. Электрический потенциал на экваториальной границе авро­ ральной зоны считается постоянным и равным нулю (ср (г = г3) = = 0 ) . Заметим, что задачу можно было бы также решить в другом крайнем случае — J г ( г = г 3) = 0; мы этого делать, однако, не будем и ограничимся рассмотрением первого случая. 5 .5 .3 . Решение задачи. Эта задача отличается от решаемых ранее аналогичных задач только более сложным распределением ионосферной проводимости. Решение может быть получено мето­ дом комплексного потенциала, подобно тому, как это делалось в главе 2, или построением токовых функций по найденному электрическому потенциалу (Мальцев и др., 1973). Решение для электрического потенциала ср имеет вид <?1= Е 0г sin X; г/г2 — r 2/ r . . . r j r — rlr, . . V s m H " 2fl/rar r|/r; sin (X X3) ?S: где : E 0ar2 —- 0 2 rjr, ПІЪ —г2/Гі rlr 3 — rs lr ■ГЗІГ2 sin (X— X3); (5.18) -iH2 ' '3 P3 —n/2 < x 3 < те/2; a — x1Sp2 [(х2^Р2 И- x3Sp3)a (^Д2 — Едз)2] />; 2r\ r2> r l j l + n . (5.19) (5. 20) (5. 21) Проверкой можно убедиться, что записанный в таком виде потенциал ср удовлетворяет двумерному уравнению Лапласа в каждой из областей 1—4, непрерывен на границах этих обла­ стей и обеспечивает непрерывность ионосферного тока на границе зон 2 я 3 ( г = г 2). Функция ионосферных токов в областях 1—4 может быть записана в виде = Е 0г [Еяі sin X■ Е0Гі Ф Фз = 128 ‘ rilr'. » \ ГГ [г — 'a/rillAr [C-j+r) Ео<*r2 r j r 3 — r3jr, :0. COS X I X EPl cos X]; - ^ ) s i n X - a ^ J l _ L ) sin(x _ X 3)]Efl2- cos (X 4 \ r r j 2) Sin (X \ ) ; 3 (5. 22)