Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

5 .3 .2 . Постановка задачи в двух предельных случаях. При расчете токов во время активной фазы будем считать, как это мы делали и раньше, полярную шапку круговой зоной с комплексной проводимостью 2 х= 2 р і — іЕл1, а авроральную зону — концентри­ ческим кольцом с проводимостью 2 2= 2 р 2—і 2 я 2. Электрическое поле в полярной шапке будем считать однородным и направлен­ ным с утра на вечер, что соответствует распределению электриче­ ского потенциала ср на границе полярной шапки г = гх вида ср ( г = г 1) = ср0 sin X. Будем также считать, как мы полагали и раньше, что продольные токи могут течь только на внутренней ( г = г 1) и внешней ( г = г 2) границах авроральной зоны. Д ля решения задачи необходимо выбрать граничное условие на потенциал ср на границе г = г 2. В § 2.3 при рассмотрении стационарной магнито­ сферной конвекции мы пришли к выводу, что поляризация плаз­ менного слоя приводит, по существу, к эквипотенциальности этой границы, т. е. к условию ср ( г = г 2) = 0 . Это условие, выведен­ ное для стационарного процесса, не вполне корректно переносить на такой кратковременный процесс, как активная фаза суббури; более того, имеются основания считать, что активная фаза свя­ зана как раз с разрушением плазменного слоя (см. § 1.2). Зн а­ чительное разрушение плазменного слоя приведет к резкому уменьшению продольных токов J 2 на границе г = г 2, т. е. к условию J ' ( г = г 2) ~ 0. Таким образом, хотя мы и не можем однозначно выбрать граничное условие на экваториальной границе авроральной зоны г—г2, можно, однако, с большой долей уверенности полагать, что реально это условие может меняться в интервале между ср ( г = г 2) = = 0 и J z ( r = r 2) = 0 . Решение задачи при этом сводится к нахожде­ нию потенциала ср при граничных условиях в первом случае и во втором случае ср(г = г 1) = ср0 Sin X; ср(Г = 7-а) = 0 ¥ (г = гі) = «р08іп X; J . ( r = r,) = 0. (5.1 ) (5.2) Рассматривая полученные решения как предельные, мы изучим оба случая. В этом параграфе мы рассмотрим первый случай, а второй — в следующем. 5 .3 .3 . Решение задачи в случае эквипотенциальности эквато­ риальной границы авроральной зоны. Итак, задача наша сво­ дится к нахождению потенциала ср при граничных условиях (5. 1), если проводимости полярной шапки и авроральной зоны заданы и имеют комплексный вид. Постановка этой задачи ничем не отли­ чается от постановки задачи нахождения электрического поля и 116