Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

дуля и знака У-составляющей ММП (В у) можно представить в виде D Y { \ B *\ - - ^ ) = D Y o(\BY\) + Z D Y ( \ B Y\ ) . - ^ - y . Симметрия однородной конвекции D Y 0 относительно знака поля B Y и асимметрия вихря bD Y позволяют применить очень простой способ их выделения, который часто и используется на практике. Действительно, складывая и вычитая попарно выраже­ ния для конвекции D Y для разных знаков поля В у, получаем D Y 0= ±(DY<- + DY-); I D Y = ^ ( D Y +— DY -). Индексы «+ » и «—» относятся здесь соответственно к положитель­ ным и отрицательным направлениям поля Ву. 2. Второе замечательное свойство конвекции D Y относится к ее поведению в противоположных полушариях. Обозначая кон­ векцию в северном и южном полушариях индексами N и S , легко показать, что D Y » = DY°; 8DYJV~ - ~ 8 D Y S. Антисимметрия вихря bD Y в разных полушариях и при разных знаках поля B Y приводит к тому, что переход в другое полуша­ рие тождествен для вихря bD Y изменению знака Ву. 3. Присутствие в разложении конвекции, связанной с У- составляющей ММП, члена D Y 0, не зависящего от знака поля Ву, позволяет понять природу стационарной магнитосферной конвек­ ции. Асимметричный вихрь bDY , меняющий направление ка к при изменении знака У-составляющей ММП, так и при переходе в дру­ гое полушарие, позволяет объяснить известные эксперименталь­ ные результаты Свалгаарда—Мансурова по наблюдению магнит­ ного поля на поверхности Земли и Хеппнера по наблюдению электрического поля в полярной ионосфере. 4. Разложение конвекции, связанной с У-составляющей ММП, на два простых движения позволяет описать эту конвекцию, а также результирующие распределения ионосферных, продоль­ ных и эквивалентных ионосферных токов сравнитедьно простыми аналитическими выражениями. 5. В отличие от стационарной магнитосферной конвекции, где продольные токи имелись на двух квазикруговых границах (экваториальной и приполюсной границах авроральной зоны), теперь мы имеем продольные токи на трех границах. Продольные токи однородной конвекции D Y 0, как и токи стационарной магни- 108