Ляцкий, В. Б. Токовые системы ионосферно-магнитосферных возмущений / Ляцкий В. Б. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1978. - 198 с.

/ I A,w*4 - А*,іѵ\ ■ J г~Г f-----7— }-Аи>* + In r j r 2 1 * ' Коэффициенты А 0, А х и А 2 определяются из условий z l £ *2 r» dX ^ I m t F s - F '2]r=r, 1 In r,/r2 ' Л.Гі (4.16) где продольные токи J л и J л определяются выражениями (4.11). Решая уравнения (4. 16) относительно А 0, А х и А 2, получаем Л0= / й 0«1 п ^ = ^ Е Р2; 2 Г1 Л = і л і е- « . = ^ ( s ; + i + i Е, = = ------ | | ( х - 1 ) Е га, X—1 ц ) ; (4.17) где А°і и А% обозначают амплитудные значения продольных токов J'{{1> и определяемых выражениями (4. 13); / 0 — долгота, где продольный ток J л имеет максимальное значение. Функция tyeq эквивалентных ионосферных токов определяется разностью функции ф реальных ионосферных токов и функции = Im F ' ( w) (см. главу 2), т. е. ■ф' = Im [£ *F (w ) — LpF' (u>)]. (4.18) Коэффициенты а и b в выражении (4. 10) для комплексного потенциала F ( w ), обеспечивающие непрерывность функции ази ­ мутальных (холловских) токов от монопольного источника, опре­ деляются из условия непрерывности функции на границах г = г 1 и г = г 2 а = Ъ— 'Ині — 2Д£. (4.19) Расписывая комплексные потенциалы F ( w ) и F ’ ( w) в (4. 18) согласно выражениям (4. 10) и (4. 15), получаем окончательно следующие выражения для функции эквивалентных ионосферных токов асимметричного вихря bDY\ = 8tPo + уI2 2— I r~ sin (x — \) Ф, eg2 " ( E „ - З Д + + S , - E I I ^ E ^ X X sin (X - ) J + i I С - Ef I sin (X - - ) , ) ] ; = ^ [ ( ^ i “ 2 и з ) + у I Ijr sin ( \ — Л2) , (4.20) 102